LE MOUVEMENT DES ELECTRONS DANS LES METAUX. 



367 



() o 



Cp Q — Cp P = - 1 — - dx | — dx — 



e x J G dx e.-, J s dx 



p p 



3 e x J 7 dx S e 2 J a- dx 



En même temps les intensités des courants partiels sont données par 



Ces valeurs, qui sont égales mais de signes contraires, varieront en 

 général le long du circuit, de sorte qu'il n'est pas possible, même dans 

 ce cas simple, d'éviter les complications que j'ai indiquées au § 17. Et 

 la difficulté ne se laisse pas facilement surmonter. En effet, on ne 

 voudra guère admettre que l'état de deux morceaux de métaux diffé- 

 rents, en contact l'un avec l'autre, et maintenus à une température 

 uniforme, ne soit pas réellement stationnaire. Si, pour échapper à cette 

 hypothèse, nous recourons aux considérations que j'ai présentées à la 

 fin du § 17, nous devons supposer que l'électricité neutre est décom- 

 posée continuellement en certaines parties du système et reproduite en 

 d'autres. Or, le premier phénomène doit'être accompagné d'une absorp- 

 tion, le second d'une production de chaleur. Mais, en vertu de la 

 deuxième loi de la thermodynamique, il est impossible que ces derniers 

 phénomènes se produisent dans un système dont l'état est stationnaire et 

 où il n'y a pas de différences de température. 



Le seul moyen de sortir de cette difficulté, si nous ne voulons pas 

 nous contenter d'une seule espèce d'électrons libres, paraît être d'admettre 

 qu'il ne se produit pas du tout d'accumulation d'électricité neutre, 

 c à d. que i t et i 2 s'annullent à la fois. Or cette condition exigerait 

 Ej = E 2 , ou bien, en vertu de (53), 



1 dV x 'IxTdlogA, 1 dV, 2 ocT dlog A,_ 



e x dx 3 e l dx e 2 dx 3 e 2 dx 



(58) 



Mais, comme e 2 — — e { , nous pourrions en conclure encore que 

 2 dlog {A, A,) d (F, + _ „ 



ce qui signifie que l'expression 



