368 



H. A. LORENTZ. 



log{A 1 A 2 ) + 



3 



doit avoir ia même valeur en tous les points du circuit. Nous devrions 

 donc considérer cette expression comme une fonction de la température, 

 indépendante de la nature du métal *). 



Si nous admettons que le contact de deux métaux n'a pas d'influence 

 sur le nombre des électrons libres à l'intérieur de chacun d'eux , nous 

 devons entendre par A 1 et A 2} dans Féquation précédente , des quantités 

 caractéristiques pour chaque métal , et qui ont, à une température don- 

 née, des valeurs déterminées, que le métal soit oui ou non en contact 

 avec un autre. 



Par l'hypothèse — E 2 , (56) se réduit à 



une formule dans laquelle on retrouve aisément la loi de la série 

 électromotrice. 



20. Maintenant se pose la question s'il est permis, en vue dè sim- 

 plifier la théorie du courant thermo -électrique, de considérer Ej et E 2 

 comme égaux, non seulement aux contacts, mais encore dans les parties 

 homogènes du circuit, où les différences de température entrent en jeu. 

 Cela me paraît fort peu probable. En effet, supposons pour simplifier 

 que, pour un métal donné, V x et V 1 soient indépendants de 1\ de 



clV dV 



sorte que dans un conducteur homogène — — 1 = 0 et — — 2 = 0; nous 



tl'tb LvJL' 



déduisons alors de (53), en posant E, = E 2 , 



et (57) devient 



(pQ — <PP 



(59) 



2 &T cl log A t 

 %~e x ~dx 



ou bien, comme e t = 



•1 



+ 



l ) Voir Drude, Ann. d. Phys., 1, p. 591, 1900. 



