LE MOUVEMENT DES ÉLECTRONS DANS LES METAUX. 



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T dlog{A l A. 1 ) = ^dT 



dx dx ' 



ce qui n'est pas bien admissible. Il en résulterait, en effet, que le 

 produit A x A 2 serait inversement proportionnel à la quatrième puissance 

 de la température absolue, et ceci exigerait à son tour, comme on s'en 

 convainct aisément par les relations (13) et (14), que le produit N x J\ r 2 

 fût inversement proportionnel à T même. 



Nous sommes donc bien forcés d'admettre l'inégalité de Ej et E 2 . 

 Dans ces conditions, quelles que soient les difficultés qui se présentent 

 dans d'autres questions, la théorie de la force électromotrice reste pres- 

 que aussi simple que d'abord. Pour un circuit ouvert nous devons de 

 nouveau poser i = 0; la formule (56) subsistera donc, comme on peut 



dCÙ 



le déduire de (55), si Ton remplace E par — — . Nous trouvons ainsi 



dx 



pour r équation qui détermine la force électromotrice 



Q 



F = Cp Q — Cpp = — j i (o-, Ej + cr 2 E 2 ) dx. (60) 



Dans le cas d'un circuit fermé, que nous obtenons en faisant 

 coïncider les points P et Q, nous allons intégrer (55) pour tout le 



contour du circuit, après avoir multiplie cette équation par — et rem- 

 placé E par — Puisque l'intensité i est partout la même, le résul- 

 tat prend la forme 



h ' = F. (61) 



(72 



C'est l'expression mathématique de la loi de Ohm. 



21. llemarquons d'ailleurs que l'équation (60) est conforme à là loi 

 de la série thermo-électrique. C'est ce qu'on peut reconnaître de la 

 façon suivante. Si nous supposons que la température est la même en 

 tous les points d'une couche de transition, il est aisé de déduire de ce 

 qui a été dit au § 19 que la partie de l'intégrale qui se rapporte à une 

 pareille portion du circuit peut être représentée comme une différence 



