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H. A. LOltENTZ. 



de deux quantités, toutes deux fonctions de la température, mais dont 

 Tune dépend exclusivement de la nature du premier niétal, l'autre uni- 

 quement de celle du second. Considérant ensuite une portion homogène 

 du circuit entre deux contacts, on peut remarquer que E, et E 2 y ont 



la forme f(T)^ et que les rapports — et — sont des fonctions de 



U/X (T (7 



la température. C'est pourquoi on peut écrire pour la portion corres- 

 pondante de (60.) 



T" 



\x(T) dT. 



T 



Cette intégrale, qui est prise entre les températures T' et T" des con- 

 tâctSj peut être considérée comme la différence des valeurs, pour T== T 

 et T= T" , d'une certaine quantité dépendant de la nature du métal. 



En combinant ces résultats, nous voyons que la force électromotrice 

 dans un circuit donné est complètement déterminée par les températu- 

 res des contacts, et que, s'il y a deux contacts entre les métaux I et 

 II, la force électromotrice Fj, u que nous avons examinée au § 10c peut 

 encore être représentée par une équation de la forme 



Vi. u = ?i {T') - Ç, (T) - ?„('/") + Kn (Tl, 



où la fonction £7 (7 7 ) se rapporte au premier, la fonction £7/ (T) au 

 second métal. La loi de la série thermo-electrique peut être déduite 

 immédiatement de cette formule. Cependant, pour arriver à ce résul- 

 tat, il a été nécessaire d'admettre l'hypothèse exprimée par (58). 



Je terminerai cette discussion en indiquant la façon dont devront 

 être modifiées nos formules, dans le cas où les électrons sont mis en 

 mouvement, clans la direction du circuit, non seulement par la force 

 électrique résultant des différences de potentiel , mais encore par quelque 

 autre force proportionnelle à leur charge et dont l'intégrale le long 

 du circuit n'est pas nulle. Nommons cette force, par unité de charge, 

 Ë r et écrivons pour son intégrale 



ffl,, dx = F e . 



Cette dernière quantité } on pourrait L'appeler la „force électromo- 



