LE MOUVEMENT DES ELECTRONS DANS LES METAUX. 



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trice externe" agissant sur le circuit. Dans ces conditions, nous devons 

 remplacer E par E -f- E e dans les formules (54); alors (55) devient 



i=) (r (E+E e ) — 7 1 E, — <x 2 E 2 |, 



et, si nous traitons cette équation de la même manière que l'équation 

 (55), nous trouvons au lieu de (61) 



«/*-'+* 



22. Je ne m'engagerai pas dans une discussion de la conductibilité 

 pour la chaleur, de l'effet Peltieu ou du phénomène de Thomson. 



Dans une théorie qui admet deux espèces d'électrons libres, toutes 

 les questions qui se rapportent à ces phénomènes deviennent tellement 

 compliquées qu'il sera utile, à mon avis, d'examiner d'abord de plus 

 près le phénomène de Hall et les phénomènes connexes. Il n'est pas 

 impossible que nous reconnaissions, après tout, qu'il vaut mieux 

 n'admettre qu'une seule espèce d'électrons libres. En faveur de cette 

 manière de voir j'invoquerai les résultats obtenus au sujet des masses 

 des électrons. Ces résultats semblent prouver que les charges positives 

 sont toujours fixées aux atomes pondérables, les négatives seules se 

 déplaçant librement dans les espaces intra-moléculaires. Mais si l'étude 

 du phénomène de Hall prouvait la nécessité de considérer des élec- 

 trons libres positifs et négatifs, nous serions bien obligés d'envisager 

 toutes les difficultés inhérentes à cette hypothèse. 



