COURBES SPLNODALES ET COURBES DE PLISSEMENT. 



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sion antérieure 



où M. van der Waals remplace encore v par h et met encore y en 



rapport avec T x et avec p X) pour mieux faire comprendre diverse? 

 propriétés. 



Yoilà donc tout un système d'approximations, et ce n'est pas sans 

 raison que M. Lorentz m'a fait remarquer qu'en pareilles circonstances 

 on fait bien d'examiner si ces approximations ne sont pas en contradic- 

 tion les unes avec les autres, et jusqu'à quelles températures les résultats, 



déduits de la formule précédente pour restent applicables. Aussi M. 



van der Waals ne considère-t-il lui-même sa formule que comme une 



approximation plus ou moins grossière, meilleure toutefois que l'expres- 



<ta d /a\ à s a \ N • c) _ a . , , 



-T- = r— ( - ) = — - ) ou le terme c- Ion avait ete 

 àx d x \ v/ \ bJ ^x J v 2 



omis. 



Dans mon travail précédent j'ai fait voir que le terme ainsi négligé 

 a généralement une valeur très faible, à des températures basses et pour 

 des substances normales, dont les pressions critiques sont rarement fort 



différentes, et est tout a fait du même ordre que - — - — -, ce que Ton néglige. 



Ce n'est qu'à des températures relativement élevées que ce terme 

 logarithmique a une grande influence, mais alors l'expression employée 



pour y- est loin d'être suffisamment précise; dans ces conditions, en 

 effet, on ne peut plus négliger// vis à vis de ni omettre les termes 

 de Tordre % 



h ' 



Voici donc ce qui en est: à des températures suffisamment basses on 

 peut continuer à se servir en toute sécurité de la formule plus simple 



r- = r-(-]. du moins pour des substances normales: mais à des tein- 

 té ex \b ; 



pératures relativement élevées la nouvelle expression avec le terme 

 — Ion — : ne suffit même pas. 



Le besoin d'une expression plus précise pour — et se fail sentir 



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