COURBES SP1NODALES ET COURBES DE PLISSEMENT. 



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où r = -— — — (voir van der Waals, Cont. II, ainsi que mou travail 



antérieur, p. 579). Ce n'est que pour# 2 = b l (r = 0)que# c == 1 /2^ ans 

 tout autre cas x c est déplacé du côté du plus petit volume moléculaire. 



A la température T 0 même, le pli se ferme au volume limite v = b 

 (x = x c )', pour des valeurs T <i T 0 le pli longitudinal reste ouvert 

 jusqu'aux plus petits volumes. En effet (voyez la. représentation dans 

 l'espace), une section T= Cte coupera suivant une droite la courbe 

 limite 6a, qui est située dans le plan limite v = b. 



A un certain point de vue on peut donc considérer la température 

 T Q comme une troisième température critique. Car au-dessus de cette 

 température il ne pourra jamais se produire une séparation en deux 

 liquides, pour des valeurs de v voisines de b, c. à d. pour de très 

 hautes pressions, de même qu'une séparation en une phase liquide 

 et une phase gazeuse est impossible, pour des substances simples, 

 au-dessus de la température critique ordinaire. 



2°. Si v = co, T = 0 pour chaque valeur de x; ce qui veut dire 

 qu'il est impossible de satisfaire à (6). Le pli ne s'étend donc jamais 

 jusqu'à v = oc. 



3°. Si x = 0 ou 1, l'équation (6) passe dans celles des deux courbes 

 limites situées dans les deux j^lans limites 7\ v, savoir 



RT=.^-(v — b x y et RT = —~ (v — b 2 ) 2 . 

 v 3 v 3 x 



Pour v == 3 b x (ou 3 b 2 ) ces deux courbes fournissent, comme il 

 convient, 



ce qui est un nouveau contrôle pour l'exactitude de la formule que 

 nous venons de déduire. 



Ces deux points critiques sont en même temps des points de plisse- 

 ment du pli (transversal), car il est aisé de faire voir qu'en ces points 



G 



-Oet( T -)=0. 



Avant d'établir maintenant l'équation de la courbe de plissement, je 

 ferai encore remarquer que le second membre de (G) est toujours positif, 



