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J. J. VAN LAAR. 



ou 1, une valeur finie, savoir - — - — = , ainsi qu'il résulte imme- 



diatement de (6). Pour x = 0 ou 1 la courbe limite T , x s'arrête alors 

 brusquement sur Taxe des T, à la valeur mentionnée de T (voir la 

 représentation dans l'espace). 



Je réserverai pour un second chapitre la véritable discussion des équa- 

 tions (6) et (S). Nous y verrons que les diverses formes de courbes spi- 

 nodales et de plissement , que Ton rencontre spécialement quand il s'agit 

 de substances anomales, sont déjà possibles avec des substances normales, 

 pourvu que le rapport des deux températures critiques t% \t 1 soit suffi- 

 samment grand. On verra aussi qu'il est aisé de calculer pour diverses tem- 

 pératures les lignes spinodales données par (6) ; quant à l'allure des lignes 

 de plissement (il y en a deux , indépendantes l'une de l'autre), nous dé- 

 duirons d'une manière bien simple quelques-unes de leurs particularités. 



Nous verrons enfin, comme il résulte d'ailleurs de la nature même 

 de l'équation (6), que le pli longitudinal et le pli transversal, — du moins 

 pour ce qui regarde les courbes spinodales (voir aussi van der Waals, 

 Cont. II, p. 175) — , ne sont pas des plis séparés, mais ne constituent 

 qu'un seul pli , dont le point de plissement est situé, suivant les circon- 

 stances, tantôt du côté des petits volumes, tantôt ailleurs. 



IL 



l'allure des courbes de plissement pour des mélanges de 

 substances normales. 



Dans la première partie de ce travail je suis parti de l'équation d'état 

 de van der Waals, où j'ai supposé h indépendant de v et de T, et j'ai 

 trouvé pour l'équation des courhes spinodales aux diverses températures 

 (voir pp. 379 et 385): 



RT = ^3 [? (1 — *) 4 2 + « {v — £) 2 ] , ( 9 ) 

 et pour celle de la courbe de plissement en projection <", x (p. 385) : 

 x (1 — x) 0* [(1 — gg) v — Sx — g] + 



+ Va (v — b) 2 [3 x (1 — ai) Ô{Ô — (3 \/a) + a {v — b) (/ 3 b)] = 0. (8) 



