388 



J. J. VAN LAAE. 



plus simples. Quand on fait usage de cette dernière fonction, F équation 

 différentielle de la ligne spinodale, relative à une température donnée, 



savoir ^tV) = 0 ou (^"^ ~ ^> es ^ déjà bien l^ us simple que 



l'expression correspondante en -p. Et, pour ce qui regarde la courbe de 



plissement, on n'a qu'à combiner ( 3— ) = 0 avec ( ) =0. 



2. Nous passons maintenant à l'examen de l'allure des courbes expri- 

 mées par (8) et (9), dans le cas où (3 = 0, c. à d. b { — b 2 = b. Dans 

 ce cas les calculs deviennent très simples, et on reconnaît aisément aux 

 figg. 2 — 5 (pl. IX.) que, si b A n'est pas égal à b 2 , donc (3 différent de 

 0, les résultats ne sont pas modifiés d'une façon qualitative, mais seule- 

 ment d'une manière quantitative. J'y reviendrai à une autre occasion. 



Puisque ô = tt -f- a (v — ■ b) == œv — (3 \ a se réduit à ocv quand 

 (3=0, l'équation (9) peut s'écrire: 



R T = - 3 [x (1 — x) a 2 v 2 + a(v — b) 2 ] , (9a) 



v 3 



et (8) se transforme en 



x{l— *)*V[(1 — lx) v] + 



+ \/a (v — b) 2 [3 x (1 — x) a 2 v 2 -f a (v— b) [v— 3 b)] = 0. {Sa) 



Mettons ces équations sous une forme plus homogène. 

 Puisque a = [}/a 1 -j- x ({/a 2 — l/^i)] 2 = (\/ a i 4~ xx) 2 , nous pou- 

 vons écrire pour (9a) : 



= - [x(I-x)x* + (Va L + x^(\-^) ] 



=i'[-«-)+(^+') , o4)*] 



Or, si l'on pose 



- — - 1 = Cp et - 

 a v 



cette dernière équation devient : 



ET = -f « [• (I— .) + ($ + .,f (1 -»)*]. 



0 



