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W. EINTHOVEN. 



nelles aux tensions, de sorte que nous pouvons dire que les accrois- 

 sements de la tension sont proportionnels aux accroissements de 

 la longueur, ainsi qu'on peut du reste l'attendre d'un fil élastique 

 tendu. Pour des accroissements, de longueur qui sont entr'eux comme 



0 : 1 : 2, les accroissements de tensions sont entr'eux comme 



Passons maintenant à la déduction du facteur — - dans la formule (29). 



o 



Nous supposerons de nouveau que la corde est fortement tendue et se 

 trouve toute entière dans un champ magnétique homogène. 

 Suivant les lois qui régissent les vibrations d'une corde, on a 



quand r l est la période en secondes pour le cas ou il n'y a pas d'amor- 

 tissement, tandis que, comme nous l'avons déjà vu plus haut, S est la 

 tension en dynes, l la longueur en centimètres et m x la masse réelle de 

 la corde en grammes. 



Or, d'après la formule (-38), S = , de sorte que nous pouvons 



écrire 



.2 



s = 



4 Im 



4 Im, 



8^' 



ou bien 



m* = 



(41) 



m = 



Nous savons d'après la formule (4) que r = 2 tt V me ou bien 

 = - — g - , d'où il résulte, en rapport avec la formule (41), que 



et comme — = 



T 



nous pouvons écrire aussi : 



