LA FORME DES SECTIONS DE LA SURFACE DE SATURATION, ETC. 489 



Il résulte de (1) que 



sdh 



\dTJsp.n (d 2 V 



Si Ton substitue cette valeur de ~h ^ ans fô)> on trouve 



cl J. 



Sd 2 v\ 



\dxJpi fd s v\ fd 2 vf\ Sd 2 o\ /-d 3 i 



p r \dx 2 J P t \dx 2 J p t \dx 



(3) 



et 



fdp\ \dx 2 JpT\dxVp T , , 



\dxJ pl ~ ScPv\ ,cPy[\ Y^v\ /A\ 



\dx Z J V t \dx 2 J p t \dx 2 J p T \dx V p t 



Il résulte de l'équation (o) que (-77^) 'peut s'annuler quand 



\dls pi 



C~r^) — 0- Mais dans ce cas C~r) n ' es t pas nul. Un pareil cas se 

 \dx'/pT \dxSpi 



présente pour des liquides qui ne fournissent pas de système de trois 

 phases, mais pour lesquels il y a un minimum de la température criti- 

 que. On se rappellera que dans ce cas la ligne spinodale se divise , et 

 qu'au point de séparation l'isobare présente un point d'inflexion. Dans 

 ce cas-là aussi il y a un point de plissement double, qui apparaît ou 

 disparaît à une certaine température; mais bien que nous puissions par- 

 ler d'un point de plissement double, la valeur de Ç-j-\) n'est pas 



\dx y p r r 



nulle. 



Dans le cas qui nous occupe à présent, la valeur de ( -j—i ) est 



\dx y i>r 



nulle, au contraire, au point où le point de plissement double apparaît 

 ou disparaît, ainsi qu'on le reconnaît aux figg. 1, 2, 8, 1. c. Entre des 

 valeurs déterminées de p et pour des valeurs convenables de r l\ il y a 



des isobares le long desquelles (—r^\ s'annulle quatre fois. Sur de 



