rayons lumineux émanés de tout point du milieu-objet et 

 traversant le système optique concourent en un point du milieu- 

 image. Gettecorrespondanco théorique est troublée par l'aberration 

 géométrique, l'aberration chromatique et les phénomènes de 

 diffraction. Ces perturbations sont petites et, en vertu même de 

 la délinilion .l'une quantité petite, on peut montrer la légitimité 

 de leur élude séparée et de l'association linéaire de leurs influen- 

 ces. Ici, je ferai abstraction de l'aberration géométrique et des 

 phénomènes de diffraction pour ne m'occuper que de l'aberration 

 chromatique. 



L'espace est rapporté à un système d'axes rectangulaires dans 

 lequel (X, V, Z) sont les coordonnées d'un point du milieu-objet, 

 et {x, y, z) les coordonnées d'un poinl du milieu-image. Si le 

 point (X, Y, Z) est une source monochromatique, le système 

 optique lui fait correspondre un point (x, y, z) bien déterminé 1 : 

 ces dernières coordonnées sont des fonctions de (X, Y, Z) dont les 

 coefficients s'écrivent au moyen des constantes du système 

 optique, et elles vérifient les conditions nécessaires et sutlisantes 



fonctions uniques et bien déterminées de (x, y, ■:). Parmi les 

 constantes du système optique se trouvent les indices do réfraction 

 des divers milieux traversés par les rayons monochromatiques, 

 et ces indices sont des fonctions de la longueur d'onde de ces 

 rayons : soit que l'on utilise, pour ces fonctions, les formules 

 qu'établit la théorie électromagnétique de la lumière : soit que, se 

 limitant aux dispersions normales, on écrive ces fonctions, avec 

 Cauchy, sous forme de séries procédant suivant les puissances 

 paires de l'inverse de la longueur d'onde et limitées au terme du 

 quatrième ou du sixième degré. Ainsi, si la longueur d'onde de la 

 source immobile (X, Y, Z) varie d'une manière continue, les 

 coordonnées (x, y, z) de l'image varient d'une manière continue ; 

 cette image décrit une ligne et ses coordonnées sont a la fois des 

 fonctions de (X, Y, Z) et de la longueur d'onde X : 



x = cp (X, Y, Z, X), 



y = y(X, Y, Z, X), 



z - e (X, Y, z, x). 



Que maintenant du point-objet émane de la lumière blanche : 

 y a lieu de considérer à la fois toutes les longueurs d'onde 



