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notevole accordo fra la teoria della conducibilità ed i risaltati delle espe- 



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rienze. 



Dunque senza grave pregiudizio della teoria elettronica dei metalli re- 

 sterebbe aperto il campo ad una ipotesi che non alterando la base della 

 teoria semplificherebbe molto i risultati del Drude dando modo di renderli 

 conformi a quelli dell'esperienza. Se supponiamo infatti nulla la mobilità 

 dei nuclei liberi della specie 2, la formula (66) del Drude diventa: 



N 



dove a è l'aumento di energia cinetica di un elettrone per l'aumento di 

 temperatura di un grado, e la sua carica, ed N il numero di elettroni per 

 unità di volume nel metallo cui si riferisce l'indice. Epperò si può porre: 



E °» - 8 "e { \, di dT ~jf ~!T- dY ) ' 



ossia più semplicemente ancora: 



4 a f T " N 



< 10 > ~ I e. r W^' 



Conformemente al nostro modo di vedere sarebbe: 



E a b = E a E& , 



e conseguentemente : 



E = | - e £'\g N dT + f(T") - f{T') , 



dove la / stante la legge delle tensioni dev'essere una funzione universale 

 che sparisce nelle espressioni delle f. e. m. delle coppie ove non sia già 

 nulla per sè. 



Evidentemente la (10) si applica anche al caso di un sistema termo- 

 elettrico di più tratti in derivazione, e si trova appunto, quando si hanno 

 resistenze uguali: 



4 a f T " 



nri x = § - j lg(N)'- 1 — lg N 2 N 3 ... N„( dT , ecc. 

 Per giungere ai risultati della teoria ordinaria basta ammettere che sia : 



(11) 



N = el +} ^ . 



