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Si ottiene infatti allora per la f. e', m. di una coppia: 



e per le intensità in un sistema di tratti in derivazione : 



A re r T"4-T' 



nri, = | - Un - 1) X l - X 2 -|f 3 - - - A„] (T" — T') + 



(tt — l)y,— y 8 — y 8 y n ) ^ ^ 



' (n — 1) Ai — 2 2 — *3 il' 



Poiché in prima approssimazione si può ritenere nullo l'effetto Thomson 

 nel piombo, sarebbe per questo metallo secondo la (11) N indipendente dalla 

 temperatura, come si ammetteva in principio dal Drude per tutti i metalli 

 allo scopo di pervenire teoricamente alla legge di Wiedemann e Franz. Ora, 

 ammesso pure che nel piombo sia X = 0 , non possiamo determinare i valori 

 che per i vari metalli assumerebbe N in base alla (11), giacché non siamo 

 in grado di assegnare alcun valore di y ; ma possiamo avere le densità nu- 

 merali relative, bastando a tal uopo conoscere i valori di y g — y h e X g — X h , 

 et 



in quanto che - in base al rapporto delle due conducibilità si può ritenere 



con grande approssimazione ugnale a 4,27 X IO -7 . Eseguendo i calcoli si 

 trova che a temperatura ordinaria i numeri di elettroni dei metalli a parità 

 di volume sono dello stesso ordine di grandezza. Si hanno tuttavia notevoli 

 eccezioni per ciò che si riferisce ai metalli ferromagnetici, al bismuto e 

 all'antimonio, avendosi, nella ipotesi di cariche negative per gli elettroni, 

 valori della densità estremamente piccoli nel caso del ferro e dell'antimonio, 

 e grandissimi per il cobalto, il bismuto ed il nichel ; però vuoisi avvertire 

 che in quest' ultimo caso a 350° C. si passerebbe ad un valore piccolissimo ; 

 e d'altra parte è bene tener presente che qui si ha da fare con sostanze 

 per le quali non è valida la legge di Tait. 



Noterò in ultimo che per la (11) la temperatura neutra T° di una 

 coppia sarebbe caratterizzata dalla relazione: 



mO Yh Yg 



Ag /■/( 



il che importa essere : 



Yg + TUl 9 = y h + T!^X 



h 5 



ossia la temperatura neutra di una coppia sarebbe definita dalla condizione 

 di uguaglianza fra le densità degli elettroni nei due metalli, il che è pie- 

 namente conforme all'essenza della teoria elettronica. 



