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remo allo studio della distribuzione elettro-magnetica nel campo, ove esiste S , 

 lo stadio di quella distribuzione limite, che si ottiene facendo tendere d 

 a zero, mentre s cresce indefinitamente, in guisa che e d resti uguale a 

 una costante h. Vale a dire allo strato S sostituiamo una superfìcie s, 

 che abbia una costante dielettrica super fidale ugnale ad h . Per i campi 

 elettrostatici dimostreremo direttamente l'esattezza di questo procedimento; 

 per i campi elettrodinamici invece noi non potremo giustificarlo, che ser- 

 vendoci di un ragionamento per analogia. Come cioè allo studio di uno strato 

 conduttore di spessore abbastanza piccolo si può sostituire Tesarne dell'in- 

 fluenza di una superficie conduttrice avente una conducibilità superficiale 

 finita, così sorge spontaneo un tale punto di vista anche per lo studio degli 

 strati coibenti, tanto più quando si pensi all'analogia, che, secondo la teoria 

 di Maxwell, passa tra correnti di conduzione in un conduttore, e correnti 

 di spostamento in un dielettrico. Questo metodo del resto non è una novità 

 neanche per gli strati coibenti (cfr. loco cit.), e noi del resto ne conferme- 

 remo, come già dicemmo, l'esattezza almeno per i campi elettrostatici. 



L'analogia, cui più sopra accennammo, tra correnti di conduzione e cor- 

 renti di spostamento ci fa già prevedere quale sarà l' influenza di tale su- 

 perficie s: basterà infatti applicare lo stesso metodo, che si applica allo 

 studio delle superficie conduttrici, per dimostrare che (Levi-Civita, loc. cit.): 



Se s è una superficie dielettrica di costante dielettrica super fidale 

 uguale a h, immersa nell'etere, allora la forza elettrica tangenziale si 

 mantiene continua quando si attraversa s; la forza magnetica tangen- 

 ziale subisce invece un salto brusco, definito da un vettore proporzionale 

 in grandezza alla corrente di spostamento superficiale, e normale a questa. 



Se poi si trattasse di uno strato, che risultasse dalla sovrapposizione 

 di uno strato coibente e di uno strato conduttore, varrebbe un teorema 

 analogo, purché, anziché parlare di corrente di spostamento, si parlasse 

 della corrente complessiva, somma della corrente di conduzione e della 

 corrente di spostamento nei due strati parziali. Altrettanto si dica per 

 quei corpi, che posseggono contemporaneamente una costante dielettrica e 

 una conducibilità. Kestando per ora nel caso dei soli strati coibenti, indi- 

 chiamo con a , (3 ,y i coseni direttori della normale a s , il cui verso posi- 

 tivo sia scelto ad arbitrio ; e, come al solito, indichiamo con A e con 

 X , Y , Z , L , M , N l' inversa della velocità della luce, e le componenti 

 delle forze elettrica e magnetica. Con X T , T T , Z T indichiamo le componenti 

 della forza elettrica tangenziale. Il teorema precedente si può enunciare, 

 dicendo che X T , T T , Z T devono essere continue su s , e che L , M , N su- 

 biscono, quando si attraversi s nel senso della normale positiva, gli in- 

 crementi : 



Ah -f (/SZ T — yY T ) ; kh 4 (yX T — «Z T ) ; Ah ~ («Y T - /SX T ) . 



