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 e allora la (15) prende la forma: 



(lo a) tag p = — -rr — - — ( tag f — -^r tt- ì : tag«! — tagoi . 



v 7 6V Ncos(« — r 2 ) 8 Ncos(e — r 2 ) & oV 



Si osservi che tag ^ a tag ^ sono quantità piccolissime, tali essendo t, , 

 e che possiamo prendere s grande quanto vogliamo, al punto che nell'espres- 

 sione (15 a) potremo sopprimere, come trascurabili, i membri che contengono 

 tag e, e tag Qi. Solo in un caso ciò non sarà ammissibile, quando cioè q si 

 avvicina all'angolo di polarizzazione Avremo così l'espressione semplice: 



n „, . M COS (« + 7\>) , 



(17) tago= — — rtags, 



v J 5 K N cos (z — n) 6 



ovvero 



/■.r, \ tago Mcòs(e + r 2 ) „ . , , 



(17a — — = — -^r— ,. = — K 2 (costante), 

 tag 6 N cos (i — r 2 ) 



Il rapporto delle due tangenti tag q e tag e si avvicina tanto più a una 

 costante K 2 , quanto più esse sono grandi. 



2. Nel secondo caso sopra accennato è ^ = 0 ovvero & 1 = 90°; ma 

 per trovare il rapporto delle tangenti azimutali, non avremo bisogno di ri- 

 petere le considerazioni già fatte, poiché il primo caso passa sul secondo 

 scambiando gli indici 1 con 2 ed M con N. 



Le espressioni relative a (15a). (17) e (17 a) per questo secondo caso 

 si riducono dunque alle seguenti: 



N cos (i-j-Tj) N cos ji-\-r x ) 



(18) tag Q — — t-, — — - tag s — — —- 1 : tag s 2 — tag q« 



v ' s ^ Mcos(e — r x ) * Mcos(a — r,) ° 8 v " 



tago N cos (-i-r-r,) TT . . 



(19) — ^ = — — — ~-~ — ^ = — K i (costante), 

 tage M cos (i — r,) ' 



È interessante rendersi conto del luogo ove viene a cadere la normale 



di una onda rifratta per la quale il rapporto ^ ^ = costante, tanto nel 



tag s 



caso che ■9- l = Q quanto nel caso che # 2 = 0 , potendosi conglobare questi 

 due casi in un unico. 



Siano a questo scopo nella fig. 1, in proiezione stereografica, A e B i 

 poli degli assi ottici, e quindi il cerchio massimo PABP rappresenti il 

 piano degli assi ottici. Il centro della proiezione Z sia il polo del piano 

 riflettente. E consideriamo un qualsiasi piano di incidenza, che rappresen- 

 tiamo col diametro Z/, ove Q è il polo di un'onda rifratta per la quale 

 abbia luogo #i == 0 ovvero 0 2 = 0 . 



