— 320 — 



Ora per # 2 — 0 sia r x % r 2 . Ciò supposto, sarà 



M^N e quindi ^ % 



Per questa ragione determinando il valore di r dalla relazione 



cos (z -f- ri 

 cos(« — r) 



risulterà rispettivamente r5:r 2 , inteso r 2 dato dalla relazione (17 a). E 



M 



analogamente per # 1 = 0 sarà r v g r i e quindi — gl. Con ciò risolvendo 

 la relazione 



risulterà r g r, , inteso r, dato dalla relazione (19). 



Da qui si conclude che determinando in vicinanza degli assi ottici il 

 valore di r, valendoci della relazione generale 



r sarà o massimo o minimo sempre che l'onda rifratta cada normale a uno 

 o all'altro degli assi ottici. Con questo criterio sarà risoluto il problema 

 sopra enunciato, e noi potremo per conseguenza trovare per approssimazione, 

 e con quanta esattezza vogliamo, il luogo degli assi ottici e calcolare l'in- 

 dice medio di rifrazione e perciò anche tutti gli altri dati che con queste 

 quantità si collegano. 



E prima di proseguire possiamo fare le eccezioni che si oppongono a 

 questa determinazione. 



L'angolo r CI = ZA, e così r 6 =ZB, saranno ammissibili, finché essi 

 non siano angoli della riflessione totale del cristallo rispetto all'aria (mezzo 

 in cui si suol fare l'osservazione). 



Determinazione dei piani principali ottici. — Abbiamo già osservato 

 che ove i piani di incidenza normali ai piani principali ottici, xy , yz , zx , 

 incontrano questi piani, ivi passa anche il cono di quarto grado. Dunque i 

 poli a, b , c appartengono alla curva di quarto grado, fig. 2. Ed è facile 

 avere un criterio per determinare la posizione di questi poli. Per tutti i 

 punti della curva di quarto grado il rapporto delle tangenti azimutali è 

 una costante: 



cos (i-j-r) 

 cos(i — r) 



= K 



cos(/-f-f) 

 cos(? — r) 



= costante , 



tagf 



