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Cosicché sarà provata la (11), se sarà dimostrato che il secondo membro 

 della (13) tende a zero, ossia se si dimostra che 



è limitato. Ora lim B •< 1 ; e quindi, per d abbastanza piccolo, 



V ~Q;+2ds-2d __ 



1 — w d • 



s 



Donde 



K = B- 



2d 



1 (2d log B ) 



1 



B 2d 



logB 1 — e 2dìn % B ' 



Per d = 0 si ha dunque 



lim K = 



1 



(limB)*=|* h 



logB 



La quantità K si conserva limitata c. d. d. 



7. Affinchè la teoria su svolta sia confrontabile con le esperienze di 

 Pender e Crémieu, sarebbe necessario trovare quale è il campo elettroma- 

 gnetico generato da una carica mobile fi di fronte a uno strato s dielettrico, 

 o anche di fronte a uno strato dielettrico e uno strato conduttore sovrapposti, 

 quando anche si faccia l' ipotesi che la carica si muova di un moto trasla- 

 torio uniforme, e si cerchi il campo, che ne è generato, stazionario rispetto 

 a un sistema di assi mobili, paralleli agli assi coordinati fissi, e invaria- 

 bilmente connessi con la carica \x. 



Se si cerca di risolvere questo problema mediante la teoria dei poten- 

 ziali ritardati, si trova come contributo al potenziale elettrostatico dovuto 

 allo strato s (supposto dapprima soltanto coibente) un potenziale ritardato 

 di strato semplice, dato da una forinola completamente analoga alla (IV) 6 "; 

 la ricerca invece del contributo portato da s al potenziale vettore si riduce 

 alla risoluzione nella regione s 0 di un sistema di equazioni differenziali 

 che io sono riuscito a trattare nel solo caso di h < 0 , mentre il problema 

 fisico corrisponde invece al caso di h^> 0. Mi sembrerebbe poi affrettato il 

 cercare di integrare per approssimazione il problema, perchè ciò potrebbe 

 essere causa di errore; e altrettanto poco sicuro mi sembra il metodo, cui 

 accennammo in fine del numero 5. 



Lo studio completo e rigoroso di questa questione potrà forse portare 

 a un perfezionamento, o a una revisione della teoria. 



