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Tanto la sonda delle figure 1 e 2, come quella della fig. 3, potevano 

 adattarsi su di un carrello mobile a ruote su guide parallele all'asse dello 

 spinterometro. La sonda delle figure 1 e 2 permetteva anche la interposi- 

 zione fra i fili terminali di essa del diaframma forato di mica. 



La misura della differenza di potenziale veniva effettuata con uno spin- 

 terometro (che diremo secondario) a vite micrometrica, agli elettrodi del quale 

 venivano collegati i fili della sonda. Misurando la distanza fra le sferettine 

 (1 cm. di diametro) di tale spinterometro, quando per la opportuna posizione 

 dei fili terminali della sonda si aveva in esso la più lunga scintilla, col 

 sussidio di tavole recanti valori attendibili per potenziali esplosivi fra sfere 

 di 1 cm. di diametro, valutavo le desiderate differenze di potenziale. Esse 

 venivano riferite alla distanza di 1 mm. fra i punti estremi della sonda e 

 si ritenevano proporzionali al campo X regnante nella regione considerata. 



3. Le prime determinazioni furono eseguite facendo scorrere la sonda 

 fra gli elettrodi sferici dello spinterometro (cm. 3,9 di diametro). La scarica 

 era fornita da una batteria di bottiglie di Leyda caricata mediante una mac- 

 china di Whimshurst a dischi di micanite, il cui funzionamento è indipen- 

 dente dalle condizioni di umidità dell'aria nella quale si trova. 



I risultati ottenuti si possono riassumere nel qui unito diagramma (fig. 4) 

 nel quale lungo l'asse delle ascisse vennero rappresentate le distanze dagli 

 elettrodi, e lungo l'asse delle ordinate numeri proporzionali ai valori del 

 campo forniti dalle misure colla sonda. 



Non fu possibile assumere il valore del campo in prossimità degli elet- 

 trodi perchè appariva manifesta una influenza perturbatrice esercitata dalla 

 sonda sul regime di scarica quando essa trovavasi troppo vicina o all'elet- 

 trodo positivo o al negativo. Si avevano difatti piccole scariche fra gli elet- 

 trodi ed i fili della sonda prima che scoccasse la scarica in istudio. Tal- 

 volta anzi appariva che siffatte scariche rendessero o più facile o più diffì- 

 cile la scarica principale. 



La curva della fig. 4 ricorda la parte centrale di quella che rappresenta 

 i risultati delle misure del campo sul cammino della scarica in un gas ra- 

 refatto eseguite da H. A. Wilson. 



4. L'intervento del diaframma modifica le cose come indica la curva della 

 fig. 5. Si ha una elevazione locale della differenza di potenziale fra due 

 punti ai lati del diaframma medesimo, elevazione che trascina un aumento 

 generale del valore assoluto del campo ai due lati del diaframma fra il 

 diaframma e gli elettrodi. Siffatta elevazione è connessa alla variazione del 

 potenziale esplosivo messo in rilievo dalle mie antecedenti ricerche. 



II giuoco ionico che accompagna la elevazione del campo là dove vien 

 posto il diaframma, si riduce con ogni probabilità all'addensamento di ioni 

 dei due segni opposti ai due lati del foro. Siffatto addensamento, oltre che 

 costituire di per sè la causa della elevata differenza di potenziale fra le re- 



Rendiconti. 1908, Voi. XVII, 1° Sem. 48 



