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zioni è divenuta sufficiente per continuare la scarica, la quale procede senza 

 che il fenomeno esplosivo si ripeta. 



Nelle mezze oscillazioni che seguono la prima, l'eccitazione va conti- 

 nuamente diminuendo, quindi vanno via via associandosi e assottigliandosi le 

 immagini dovute alle righe di alta eccitazione, finché si raccolgono intorno 

 al catodo e si manifestano solo verso i massimi di scarica, per poi scompa- 

 rire del tutto. Ciò, ci vien rivelato dallo specchio rotante. 



Se la scarica è di periodo lungo e con notevole autoinduzione nel cir- 

 cuito, allora la forte eccitazione si ha in modo ragguardevole soltanto nella 

 pilota (che per la sua breve durata non contiene vapori), e — quasi sempre — 

 intorno al massimo della prima mezza oscillazione; ma diminuisce poi ra- 

 pidissimamente nelle successive, per restare apprezzabile solo nei mas- 

 simi della corrente e in vicinanza del catodo. Il vapore metallico allora 

 potrà emettere queste luci di alta eccitazione soltanto nella prima mezza 

 oscillazione (durante la quale non sempre avrà potuto allontanarsi notevol- 

 mente dagli elettrodi) e nelle successive in vicinanza del catodo. È così che 

 col crescere dell'autoinduzione le regioni che emettono queste righe, si vanno 

 riducendo sempre più sottili nell'interno della scintilla e sempre più vicine 

 agli elettrodi; mentre poi i vapori nel loro moto, attraversando una molto 

 estesa atmosfera caldissima e ionizzata, seguiteranno ad emettere per lungo 

 tempo e abbondantemente luci di più debole eccitazione. L'esame nello 

 specchio rotante conferma pienamente tutto ciò che ora si è detto, e con 

 questi lenti periodi, si vede facilmente come nelle successive oscillazioni il 

 vapore metallico venga riaccesso in vicinanza del catodo per le radiazioni di 

 alta eccitazione con un procedimento analogo a quello delle righe d'aria, e 

 cioè istantaneo nello stabilirsi e istantaneo nello spegnersi. 



Chimica — Sulle densità delle soluzioni di trimetilcarbinolo 

 e fenolo. Nota del Socio E. Paterno e di A. Mieli. 



In un lavoro precedente (') abbiamo considerato la curva di equilibrio 

 fra soluzioni di acqua e trimetilcarbinolo e la fase solida corrispondente, ed 

 inoltre abbiamo esaminato le densità e le viscosità delle suddette soluzioni. 

 Ci siamo ora proposti di completare con alcune determinazioni di densità il 

 lavoro già fatto da uno di noi sulle soluzioni di trimetilcarbinolo e fenolo ( 2 ). 

 In questo furono determinate diverse temperature crioscopiche delle suddette 

 soluzioni ; i diversi valori ottenuti allora vengono ora qui riportati in un dia- 



(!) Questi Rendiconti, voi. 16, II (1907), pag. 153 ; Gazzetta Chim., voi. 37, II (1907), 

 pag. 330. 



(2) Paterno e Ampola, Gazz. Chim., voi 27, I (1897), pag. 519. 



