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Tale curva, per ciascun corpo, si determina sperimentalmente. Si può però, con 

 sufficiente approssimazione, assimilarla ad un'iperbole di equazione 



a -j- r ' 



dimodoché basta per ogni corpo valutare le due costanti «, b. 



Siamo allora, in particolare, in grado di costruire tutti i cicli simmetrici 

 corrispondenti ai valori della forza coercitiva, tali che (cfr. § 4) 



■OC 



Insomma si può dire che le proprietà magnetiche del corpo sono defi- 

 nite dalle due costanti a, b. 



In una prossima Nota mi propongo di applicare i risultati generali cui 



sono pervenuto in questa ricerca ad alcuni esempi. 



1. Ipotesi fondamentale. — Cicli simmetrici. 



Chiamo x la forza magnetizzante e y il magnetismo indotto. 

 Poniamo 



(1) dx = kdy-{-f(x,y)\dy\, 



dove k è una costante, e f(x , y) una funzione, a priori arbitraria, degli ar- 

 gomenti x e y. Se il corpo fosse perfettamente dolce dovrebb'essere f=0. 

 In tal caso la (1) rappresenta, nel piano delle variabili x , y, un sistema di 

 rette. Se si ammette invece che la f(x ,y) non sia identicamente nulla, la (1) 

 mette già in evidenza i caratteri qualitativi dell'isteresi. 



