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Ponendo nelle (7) y = 0 , é tenendo presente che *P \o) = k e *P(o) = 0 , 

 si ricava 



x = F , x = — P, 



rispettivamente. Da queste appare che P rappresenta la forza coercitiva. 



Dalle (7) stesse si può dedurre il significato della funzione *P. Chia- 

 mando r il magnetismo residuo e notando che esso è dato dal valore asso- 

 luto dell'ordinata del punto d'incontro di uno qualunque dei due rami del 

 ciclo coli' asse y, avremo p. es. dalla seconda delle (7) ponendo ^=0 e 

 y = r, 



(8) F = «*(/•). 



Ad ogni valore di P corrisponde un determinato ciclo simmetrico, ri- 

 spetto all'origine delle coordinate; quello rappresentato dalle equazioni (7), 

 nelle quali a F si attribuisce quel particolare valore. 



Le coordinate dei punti comuni di due rami di un ciclo (vertici del 

 ciclo) si otterranno risolvendo le (7) rispetto a x e y. 



Anzi la eliminazione del parametro F dalle (7) stesse ci darà il luogo 

 geometrico dei vertici dei cicli di un dato sistema. 



Tenendo presente la (6), si perviene alla relazione 



Questa è adunque l'equazione della curva dei vertici. 



3. Le funzioni *P(y) , ?P( — y) e le loro derivate. 



Abbiamo visto nel numero precedente come, mediante le funzioni *P(y) , 

 *P( — y) e le loro derivate, rimangono definiti tutti i cicli simmetrici d'iste- 

 resi magnetica di un dato corpo. Nota la *P(y) per valori positivi dell'ar- 

 gomento, per mezzo della (6) si può determinare la *P'( — y) e quindi per 

 integrazione la *P( — y). La (8) indica la via da tenersi per avere la *P per 

 valori positivi dell'argomento. 



Basta a tal uopo costruire, pel corpo che si considera, la curva (8), 

 ricavandola per via puramente sperimentale. Pel ferro dolce, e con molta 

 probabilità anche per gli altri metalli, tale curva si può ritenere, con suf- 

 ficiente approssimazione, una iperbole di equazione 



br 



(9) F = -^-, 



' a -J- r 



nella quale a e b designano due costanti positive. 



