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Trasformati i due valori d1> e d*P nei corrispondenti dn e dg>, si otten- 

 gono adunque le seguenti correzioni definitive agli elementi del pianeta: 



tfi = + 0. 2.89 

 dSÌ = -\- 0.21.32 

 sfa =_ 8.26 49 

 d<p = -\- 0. 35.05 

 <fy* = + 0.43793 

 dL= — 0. 26.17 



Se deduciamo il sistema dei residui forniti per una parte dalle equazioni 

 di condizione e per V altra dalla rappresentazione dei luoghi normali fonda- 

 mentali cogli elementi così corretti, otteniamo: 



Luogo 

 normale 



Ja cos ef 





Luogo 

 normale 



àa cos S 







n 



ìi 





II 





I 



+ 0.7 



-0.4 



i 



+ 1.1 



— 0.1 



II 



+ 0.7 



+ 0.6 



ii 



+ 1.0 



+ 0.2 



III 



— 0.6 



— 0.7 



in 



— 2.0 



— 0.7 



IV 



0.0 



+ 0.4 



IV 



+ 0.4 



+ 1.2 



in accordo soddisfacente nei limiti d' approssimazione delle tavole numeriche 

 a 6 decimali usate nella rappresentazione dei luoghi normali. 



La grande piccolezza dei residui ottenuti dopo la correzione dell'orbita 

 ci permette di fare alcune considerazioni. 



Anzitutto tale piccolezza sta a dimostrare l' alto grado di fiducia che 

 meritano i luoghi normali posti a fondamento della correzione. Poiché è vero 

 che il numero delle equazioni di condizione supera solo di due quello stret- 

 tamente necessario alla soluzione del problema (e che conduce quindi alla 

 nullità dei residui), ma è altrettanto vero che una sensibile incertezza anche 

 in una sola coordinata di uno dei luoghi normali avrebbe viziato il sistema 

 delle incognite per modo che, passando alla rappresentazione, i residui sareb- 

 bero risultati inevitabilmente assai superiori. 



Quando poi si consideri che alle 4 date dei luoghi normali corrispon- 

 dono per l'anomalia vera del pianeta i valori: 



I v= 60° 



II = 145 



III =201 



IV = 282 



quando si pensi cioè alla grandzza dell' arco d' orbita eliocentrico abbracciato 

 dai luoghi normali ed ancora al fatto che ognuno di essi giace in quadrante 



