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L'effetto ottico in qualunque direzione è quello dovuto a queste tre 

 ■componenti, o meglio alle loro proiezioni su un piano normale al raggio. 



Così nel senso SB si propagheranno due sole radiazioni circolari [Aj J , 

 X t £]; nel senso SA due radiazioni circolari inverse , A 2 \ ~]\ nel senso 



SC o SD tre radiazioni a vibrazioni rettilinee [Ai \ , A , A 2 | ]; e infine 

 nel senso SM , come dimostrò il prof. Righi ('), tre radiazioni di cui una, A, 

 polarizzata rettilineamente e le altre due, A, , X 2l polarizzate ellitticamente, 

 coi particolari prevedibili in base alla regola sopra esposta. 



La radiazione tra la sorgente e la sfera speculare ne risulta profonda- 

 mente modificata. E invero, come l'esperienza dimostra, la sorgente assorbe 

 le radiazioni che emette nel senso in cui le incidenti l'attraversano ; essa perciò 

 assorbirà ancora, dopo una sola riflessione sulla sfera, le radiazioni emesse nel 

 piano equatoriale CD; ma una riflessione non basterà più per le radiazioni 

 «messe secondo l'asse AB e nelle altre direzioni. Così i raggi di lunghezza 

 d'onda A, (sinistrorso) e A 2 (destrorso) che si propagano lungo SB, restano tali 

 dopo la riflessione e non sono più assorbiti tornando su S , poiché questa nel 

 senso SA emette una radiazione A, destrorsa e una A 2 sinistrorsa. Adunque 

 nel senso SA, e così nel senso SB, si propagherà una radiazione comples- 

 siva d' intensità doppia di quella che si propagherebbe senza il campo o di 

 quella che anche col campo si propaga lungo SC e SD. L'assorbimento si 

 compirà, per le radiazioni non equatoriali, dopo due riflessioni anziché una, 

 ■come è facile riconoscere. 



Questa perturbazione sarà eliminata se noi tappezziamo la parete spe- 

 culare con una lamina birifrangente sferica di 1 / i d'onda, avente la sezione 

 principale orientata in ogni punto secondo la tangente al meridiano condotto 

 per l'asse del campo. Con questo artificio le vibrazioni rettilinee che si 

 propagano nel piano equatoriale non saranno alterate; le altre circolari od 

 ellittiche nelle direzioni non equatoriali traverseranno, alla prima riflessione, 

 due volte la lamina quarto d'onda, orientata dovunque in modo da capovol- 

 gere il senso di rotazione, e da rendere con ciò completamente assorbibili 

 le radiazioni relative nel traversare la sorgente S. 



2. Posto ciò, si consideri il dispositivo della fig. 2. Due sorgenti Si , S 2 

 (identiche) e circondate dalle superfici sferiche speculari tappezzate dalla 

 lamina quarto d'onda, s'inviano reciprocamente le proprie radiazioni a tra- 

 verso a due aperture e con l' intervento di una lente collettrice L conve- 

 nientemente disposta. 



L'equilibrio è ottenuto per l'uguaglianza delle quantità di energie emesse 

 e assorbite dalle due sorgenti. 



Supponiamo adesso che due campi magnetici uniformi agiscano sulle 

 due sorgenti, secondo AjBl , e A 2 B 2 , cioè secondo direzioni ortogonali. 



(') A. Righi, Mera. Acc. Bologna, t. Vili, pag. '263, 1900. 



