— 596 — 



ne assorbe nulla, e che dopo il percorso' S, S 2 M 2 S 2 Si essa ritorna intera- 

 mente su S, . Adunque: 



Della radiazione d' intensità 1 emessa da Si , questa riassorbe 



_L , i_ , 1_2 1,1 1 



12 ~r 12 "f" 2 ~~ 3 ' 2 6 6 — 3 * 



In modo simile si dimostra che delle radiazioni X Y (intensità l / 2 vibrazione 

 e A 2 (intensità l / 2 e vibrazione f*) emesse da S 2 verso S] , la Si assorbe 

 l'energia 2 / 3 ed S 2 il resto, cioè '/ 3 . Cosicché complessivamente S x assorbe 

 l'energia 4 / 3 ed S 2 l'energia metà, 2 / 3 , come si era enunciato. 



4. Questo risultato non è necessariamente connesso alla presenza della 

 lamina quarto d'onda; poiché anche senza di questa si può dimostrare che,, 

 conservando adesso i raggi circolari il loro senso di rotazione dopo la rifles- 

 sione, le radiazioni emesse da S, e S 2 nel senso diretto (da Si a S 2 e da 

 S 2 a Si) sono egualmente assorbite da entrambe; ma che inoltre la Sx rias- 

 sorbe pure la radiazione propria emessa nel senso S,Mi; mentre S 2 non 

 assorbe quella emessa nel senso S 2 M 2 , e quest' ultima radiazione, sovrappo- 

 nendosi a quella emessa nel senso S 2 S,, ha l'effetto di raddoppiare l'energia 

 proveniente da S 2 . Il risultato finale è, qualitativamente, identico. 



5. Ancora a conclusioni analoghe si perviene sopprimendo gli specchi 

 e mettendo in presenza due sorgenti Si ed S 2 disposte in campi magnetici 

 ortogonali. Anzi in questo caso il risultato è immediato, e si trova che, chia- 

 mando 1 l'energia totale che l'una sorgente invia verso l'altra, S 2 ne as- 

 sorbe '/4 e( ì Si invece V2 • H res *o viaggia dalle due parti per l' incompleto 

 assorbimento; ma fu utile tenerne conto, come si fece ai numeri 3 e 4, per 

 evitare il sospetto che a questi raggi propagantisi nel libero spazio si possa 

 attribuire la funzione compensatrice richiesta dal secondo principio della 

 termodinamica come avviene, secondo Planck, nel paradosso di Wien('). Nel 

 nostro caso si potrebbe, per esempio, osservare che i raggi restanti finireb- 

 bero con l'essere assorbiti in qualche posto da una parete a bassa tempe- 

 ratura, ristabilendo il compenso. 



6. Cerchiamo adesso di ovviare alla contraddizione trovata col secondo 

 principio nell' ipotesi che le radiazioni studiate siano di temperatura. Po- 

 trebbe la luce emessa nel senso delle linee di forza, esser meno intensa di 

 quella emessa nel senso normale; occorrerebbe però che la prima fosse la 

 metà della seconda, il che l'esperienza non rivela per nulla, malgrado l'en- 

 tità notevole dell'effetto previsto. 



In secondo luogo potrebbe la distribuzione delle intensità tra le com- 

 ponenti X x , X , X 2 emesse nel senso normale al campo esser diversa da quella 

 supposta, e che pure è la comunemente ammessa, specialmente dopo le ul- 



(') M. Planek-Verhandl. d. Deutsch. Physikal, Gesellschaft, 2, pag. 206, 1900; id. id. 

 Drude's Annalen, t. 3, pag. 764, 1900; W. Wion. Drude's Annalen, t, 4, pag. 422, 1901. 



