18 Axel Jönsson 



Wir erhalten dann, wenn wir in die von Charliek und Zinner gegebene 

 Entwickelung des Potentials obeustehende Ausdrücke für p und q einsetzen und der 

 Übersichtlichheit halber 



F=F^-{-F^ + F,^ .... 



schreiben, wo F. eine homogene Funktion des Grades in den Variabein Yj, u, v, 

 p' und q' bezeichnet 



^,^lc«^-C«^-|^Mcos^6 



F, = "4 — t -TT + TT sni 2b — i= (p sin X, — q cos X, + v) 



C*«ïj^ cos '''i -|- 



-|- cos 2b {v" -\- p'~ sin ^X^^ -|- q^ cos^ X^ — })'q' sin 2Xj -|- 2p'ü sin Xj^ — 2p'v cos X^^) 

 sin J)^ ^ ^.^^ — ^ 2ünp'-q cos X^ -|- 2Cnq'-q sin XJ 



3 [j- /cgB 



C'«Tj- cos^ i + sin^ h (p'^ cos^ X^ -f g'^ sin^ X^ + p'q' sin 2X^ + 



2 7-=* C« 



+ 2p'u cos X^ + 2 sin X^) — }/ Gn sin 2b (p'-q cos X^ -\- q'-q sin X^ -qu) 



wo die Breite des störenden Körpers über die ZF-Ebene bedeutet. 



Werden nur diese beiden niedrigsten Potenzen der Variabein mitgenommen, 

 erhalten unsere zu betrachtenden ßewegungsgleichungen die Form des Unten ange- 

 führten Systems. 



^ + «21^ + «22^^ + «23« + «24^^ + «25^' + «26?' = h 



du 



— + »31^ + «32"1 + «33«' + «31^ -f «35?^' + «36?' = ^3 



(6) dt 



— + «41^ + «42'1 + «43« + «44" + «45?'' + «Jfi?' = ^4 



dp' 



+ «51^ + «52^ + «53" + «5l'' + «55?^' + «Sß?' = h, 

 + «01^ + «62"'] + «63« + «64^' + «65^^' + «66?' = ^6 



Die Koeffizienten a.. und die Grössen l. sind aus der Mondtheorie bekannte 

 Funktionen der Zeit. Wenn wir die Bezeichnungen 



