über die Rotation dee Mondes 



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die dabei auftretenden Koeffizienten näher in Betracht gezogen. Der Koeffizient 

 zum fraghchen Argument wird eine diskontinuej'liche Funktion der Grösse — 



indem er für einen Wert derselben in der Nähe von eins das Zeichen wechselt und 

 verdoppelt wird. Wenn den oben angeführten Wert hat, für welchen die Periode 

 der arbiträren Libration genau ein Jahr ausmacht, so würde es nach seinen Be- 

 trachtungen in Tj ein Glied der Grössenordnung 



— 120 gi,j 



geben. 



Es könnte von Interesse sein, den numerischen Betrag der fraglichen Störungen 

 zu untersuchen, wenn das Glied mit dem Argumente — 2l-\-2F »kritisch» wird, 

 was für /■=0,65 geschieht. Die Differentialgleichung für y] hat nun die Form 



-(- Vg^ sin TT] cos 7) I — ] cos % — 



d% 



die wir mit ziemlich genauer Approximation durch 



dt^ 



d'K 



+ sin rj cos rj = — Vg^X^ 



— 1 cos -b 



r 



ersetzen können. 



Aus Charlier's oben erwähntem Aufsatz ist ex'sichtlich, dass man, wenn es 

 auf der rechten Seite dieser Gleichung ein Glied giebt, für welches a'^ = Vj^, in t] 

 ein Glied mit dem Koeffizienten 



3 



V2L 



erhalten würde. Für das hier zu betrachtende Glied ist i = -J- 2, "3, oder im Radius 

 ausgedrückt -\- 0,000011. Der Koeffizient würde also den Betrag 



erzielen und für einen Äg-Wert in der Nähe des kritischen Punktes springt er von 

 — 1^,3 zu + 20,6 über. Von dieser mangelhaften Betrachtungsweise kann man in- 

 dessen höchstens nur eine Annäherung der Lösung verlangen. 



Nach PuisEux würde der Einfluss des fraglichen Arguments auf die Mondli- 

 bration unbedeutend sein. 



24. Wird in der linken Seite der Gleichung (14) auf die Veränderungen im 

 Radius Vektor Rücksicht genommen, so hat sie das Aussehen 



(22) 



d^ 



+ Vj;'' [1 + iKi COS [a-int + h)] At] = — SL,- sin («jW^ -f ^>0 



