II. 



Spezielle Magnetfelder. 



Ehe wir zur Beschreibung der experimentell untersuchten Magnetfelder über 

 gehen, wollen wir kurz über die theoretisch berechenbaren Felder berichten. Wie 

 früher gesagt, ist die bezügliche Theorie von Stefan und Ewing und Low entwickelt. 

 Hierbei wird vorausgesetzt, dass die Polstücke als mit einer homogenen Flächen- 

 dichte belegt angesehen werden können. Die Feldstärke im Mittelpunkte des Feldes 

 lässt sich dann einfach durch Integration über die Polflächen berechnen. Will man 

 dagegen das Feld in anderen Punkten kennen, werden die Ausdrücke sehr kom- 

 pliziert. 



Bei ebenen Endflächen, die mit gleichförmigen, magnetischen Massen \). belegt 

 sind, erhält man im Mittelpunkte eine Kraft 



(1) i7=47cjx(l- 



wo 2a der Abstand zwischen den Platten, r deren Radius ist. Bei den zur Errei- 

 chung der grössten magnetischen Kraft üblichen, abgestutzten Kegelpolen erhält man 

 unter der genannten Voraussetzung 



(2) H=4t:^(i ^ — ^ log ^ log 2 ^ 



\ 31/3 « 31/3 l/3y 

 Diese Formeln sind zuerst durch Czermak und Hausmanningek ^ einer expe- 

 rimentellen Prüfung unterzogen worden. Die Untersuchung ergab das Resultat, dass 

 die Stefansche Theorie nur eine sehr rohe Annäherung der richtigen Werte giebt. 

 Wie aber von B. Walter ^ gezeigt wurde, ist die Theorie tatvSächlich bei sehr 

 starken Feldern zu verwenden. Derartige hohe Intensitäten sind bei Flachpolen 

 überhaupt nicht zu erreichen und auch bei Kegelpolen nur bei kleineren Polab- 

 ständen. In diesen Fällen wird die Annahme vollständiger Sättigung bestätigt, und 

 \i. beträgt dann, wie schon Fromme ^ gezeigt hatte, etwa 1700. 



Sehen wir von diesen Spezialfällen ab, so ist die Berechnung der Intensität 

 schon im Mittelpunkt nicht möglich, noch viel weniger also in anderen Punkten 

 des Feldes *. Es bleibt uns somit nur die experimentelle Ermittelung der Feld- 



' Czermak und Hausmanninger: Sitzungsber. d. k. Akad. d. Wissenschaften zu Wien Il:a- 

 97, 176, 1888. 



' B. W^alter: Ann. d. Phys. 14, 106, 1904. 

 ä Fromme: Wied. Ann. 18, 695, 1881. 



* Das Versagen der Tlieorie bei unvollkommener Sättigung ist in der Verdrängung des Magne- 

 tismus an die Kanten zu suchen. 



