SÉAiNCE DU 3 JUIN 1902. 



Première cause d'irrégularité. Si le sable est à grains inégaux, il se 

 produit petit à petit un classement de ces grains : le gros sable s'accu- 

 mule au bas des tubes, tandis que le sable fin constitue, à la partie supé- 

 rieure, une couche qui, bien que peu épaisse, forme en réalité la partie 

 du filtre réglant la vitesse du passage de l'eau. 



« On doit donc regarder comme prouvé que l'on ne pourra obtenir 

 des résultats constants, au moyen de filtres de sables, que si ceux-ci 

 sont formés de grains de même grosseur et de même nature. » 



Une deuxième cause d'irrégularité réside dans une inégalité de tasse- 

 ment du sable dans les filtres longs. 



Une troisième cause importante de perturbations se trouve dans ce fait 

 que, par suite de dépressions qui se produisent dans le tube, l'air dis- 

 sous dans l'eau se fait jour autour de certains grains de sable et les 

 bulles qui se forment rompent la continuité du liquide en rétrécissant 

 la section utile de filtration. 



M. Spring conclut « qu'on ne peut obtenir des vitesses de filtration 

 constantes, même avec des filtres dont la hauteur d'eau est inférieure à 

 environ 10 mètres (pression de l'almosphère), que si l'eau ne tient pas 

 de gaz en dissolution ». 



15. Résultats obtenus. C'est en tenant compte de ces causes de 

 perturbation que M. Spring a mesuré les vitesses de filtration dans six 

 filtres verticaux, de hauteur variant de 0 m ,08o à l m ,800, sous des 

 charges d'eau H variant de 0 ,n ,005 à 3 m ,50. 



Le sable employé était encore du sable de Rocour, mais débarrassé 

 de tous ses grains fins. 



Les tubes avaient encore 0 n \02 de diamètre. 



Les débits exprimés en litres, par décimètre carré et par heure, sont 

 donnés par le tableau suivant. 



Le coefficient a a une signification analogue à celle que nous lui 

 avons attribuée précédemment; il est tiré de la relation 



Les chiffres du tableau n° 5 ci-après sont traduits par les diagrammes 

 de la figure 3 dont les échelles sont les mêmes que celles de la figure 2 

 pour faciliter les comparaisons. 



On voit que ces tracés, sauf pour la faible pression H = O n \005, se 

 rapprochent de l'hyperbole équilatère, et c'est ce que nous montrent 

 mieux encore les diagrammes de a. 



