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Pïryei Attraction. Il faudroit prouver de plus 

 que cette attraction produit l'adhérence des parties. 

 Voyt{ Adhérence i Cohésion, & Dureté. 

 D'ailleurs, en attribuant YéLafticité à l'attraction des 

 parties , il refteroit à faire voir comment l'attraction 

 ne produit YéLafticité que dans certains corps. Rien 

 n'eft fi contraire à l'avancement de la Phyfique , que 

 les explications vagues &c fans précifion. Il faut fa* 

 voir douter & fufpendre notre jugement dans les ef» 

 fets dont nous ne connoiffons point les caillés , & 

 YéLafticité paroît être de ce nombre. 



Ce que nous venons de dire ne s'adrefTe qu'aux 

 philofophes audacieux , qui prenant les phantômes 

 de leur imagination pour les fecrets de la nature , 

 croyent rendre raifon des phénomènes par deshypo- 

 thefes hafardées & fans fondement , qu'ils regardent 

 comme des démonftrations. Il n'en en: pas de même 

 de ceux qui portant dans l'étude de la nature la fa- 

 gacité & la fageffe de Fefprit obfervateur , ont la 

 modeftie de ne donner que pour de fimples conjec- 

 tures , des vues fouvent heureufes ôc fécondes. Tel- 

 les font celles que propofe M. Diderot fur la caufe 

 de YéLafticité , dans lés Penfées fur L'interprétation de La \ 

 Nature , ouvrage plein de réflexions profondes & 

 philofophiques. 



M. Diderot remarque d'abord que quand on frappe 

 une corde d'infiniment divifée en deux parties par un 

 léger obftacle , il s'y forme des ventres & des nœuds. 

 Il penfe qu'il en eft de même de tout corps élaftique ; 

 que ce phénomène a plus ou moins lieu dans toute 

 percufîion ; que les parties ofcillantes & les nœuds 

 font les caufes du frémiffement qu'on éprouve au 

 toucher dans un corps élaftique frappé ; que ce fré- 

 miffement , ainfi que celui des cordes frappées , eft 

 plus ou moins fort , fuivant la violence du coup , 

 mais toujours ifochrone ; qu'ainfi on devroit appli- 

 quer au choc des corps élaftiques , les lois des vi- 

 brations des cordes. Voye^ Corde & Percussion. 



De plus , imaginons que des molécules de matière 

 qui agiffent les unes fur les autres par attraction , 

 c'eft-à-dire en général par quelque caufe inconnue 

 (car M. Diderot ne confidere ici l'attraction que fous 

 ce point de vue) , fe difpofent entr'elles d'une cer- 

 taine manière par leur action mutuelle ; il eft vifible 

 que fi on dérange ces particules , elles tendront à fe 

 remettre dans leur premier état , ou du moins à fe 

 coordonner entr'elles relativement à la loi de leur 

 action , & à celle de la force perturbatrice. Le fyftè- 

 jne formé de telles particules , & que M. Diderot 

 appelle A , eft un corps élaftique ; 6c en ce fens , 

 dit-il , l'univers en feroit un : idée neuve , & qu'on 

 peut adopter à bien des égards. Le fyftème A dans 

 le vuide fera indéfini cYible , dans l'univers une infi- 

 nité de caufes tendront à l'altérer. Un corps élafti- 

 que plié fe rompra , quand les parties qui le confti- 

 tuent feront écartées par la force perturbatrice au- 

 delà de la fphere de leur action ; il fe rétablira quand 

 l'écartement fera moins fort , & permettra à l'action 

 mutuelle des particules de produire un effet. 



Si les particules font de différente matière, de dif- 

 férente figure , & agiffent fuivant différentes lois , il 

 en réfultera une infinité de corps élaftiques mixtes , 

 c'eft-à-dire des fyftèmes compofés de deux ou plu- 

 fieurs fyftèmes de particules différentes par leurs 

 qualités & leur action. Si on chaffe de ce compofé 

 un ou plufieurs fyftèmes , ou qu'on y en ajoute un 

 nouveau , la nature du corps changera ; ainfi le 

 plomb diminuera YéLafticité, fi on le met en fufion , 

 c eft-à-dire fi on coordonne entre fes particules un 

 autre fy fteme compofé de molécules d'air & de feu , 

 qui le conftituent plomb fondu. Pbyrçdans l'ouvrage 

 cite , l'explication détaillée des conjectures de M. 

 Diderot, que nous expofons ici dans un raccourci 

 qui leur fait tort. 



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Lois de Vllaftitité. Pour venir à bout de* découvrir 

 la nature & les lois de YéLafticité , nous en confidé- 

 rerons les phénomènes. Nous fuppoferons donc d'a- 

 bord que tous les corps dans lefquels on obferve cette 

 pmffance , foient compofés ou puiffent être conçus 

 compofés de petites cordes ou fibres qui par leur 

 union conftituent ces corps ; & pour confidérer 17-* 

 lafiiciU dans le cas le plus fîmple , nous prendrons 

 pour exemple les cordes de mufique. 



Les fibres n'ont YéLafticité qu'autant qu'elles font 

 étendues par quelque force, comme on voit par les 

 cordes lâches , qu'on peut faire changer facilement 

 de pofition , fans qu'elles puiffent reprendre la pre- 

 mière qu'elles avoient , quoique cependant on n'ait 

 pas encore déterminé exactement par expérience, 

 quel eft le degré de tenfion néceflàire pour faire ap- 

 percevoir YéLafticité, 



Quand une fibre eft trop tendue , elle perd fon 

 éLafticité. Quoiqu'on ne connoiffe pas non plus le de- 

 gré de tenfion qu'il faudroit pour détruire YéLafticité, 

 il eft certain au moins que YéLafticité dépend de la 

 tenfion , & que cette tenfion a des limites où YéLafti- 

 cité commence & où elle ceffe. 



Si cette obfervation ne nous fait pas connoître la 

 caufe propre & adéquate de YéLafticité, elle nous fait 

 voir au moins la différence qu'il y a entre les corps 

 élaftiques & les corps non-élaftiques ; comment il 

 arrive qu'un corps perd fon éLafticité, & comment 

 un corps deftitué de cette force , vient à l'acquérir. 

 Ainfi une plaque de métal devient élaftique à force 

 d'être battue ; & fi on la fait chauffer, elle perd cette 

 propriété. 



Entre les limites de tenfion qui font les termes de 

 YéLafticité , on peut compter différens degrés de for- 

 ce néceffaires pour donner différens degrés de ten- 

 fion , & pour tendre les cordes à telle ou telle lon- 

 gueur. Mais quelle eft la proportion de ces forces par 

 rapport aux longueurs des cordes ? c'eft ce qu'on ne 

 fauroit déterminer que par des expériences faites 

 avec des cordes de métal ; & comme les allonge- 

 mens de ces cordes font à peine fenfibles, il s'enfuit 

 de-là qu'on ne fauroit mefurer directement ces pro- 

 portions ; mais qu'il faut pour cela fe fervir d'un 

 moyen particulier & indirect. Gravefande s'eft don- 

 né beaucoup de peine pour déterminer ces lois r 

 voici le réfultat des expériences qu'il a faites pour 

 cela. 



i°. Les poids qu'il faut pour augmenter une fibre 

 par la tenfion jufqu'à un certain degré , font dans 

 différens degrés de tenfion, comme la tenfion même. 

 Si , par exemple , nous fuppofons trois fibres de mê- 

 me longueur & de même épaiffeur, dont les tenfions 

 foient comme i , i , 3 , des poids qui feront dans la 

 même proportion les tendront également, 



2°. Les plus petits allongemens des mêmes fibres 

 feront entr'eux à-peu-près comme les forces qui les 

 allongent ; proportion qu'on peut appliquer auffi à 

 leur inflexion. 



3 0 . Dans les cordes de même genre , de même 

 épaiffeur & également tendues , mais de différentes 

 longueurs , les allongemens produits en ajoutant des 

 poids égaux , font les uns aux autres comme les lon- 

 gueurs des cordes ; ce qui vient de ce que la corde 

 s'allonge dans toutes fes parties , & que par confé- 

 quent l'allongement d'une corde totale eft double de 

 l'allongement de fa moitié , ou de l'allongement d'u- 

 ne corde foûdoubîe. 



4 0 . On peut comparer de la même manière les fi- 

 bres de même efpece, mais de différente épaiffeur, 

 en comparant d'abord un plus ou moins grand nom- 

 bre de fibres déliées de la même épaiffeur ; & prenant 

 enfuite le nombre total des fibres , en raifon de la fo- 

 lidité des cordes , c'eft-à-dire comme les quarrés des 

 diamètres des cordes , ou comme leur poids , lorfqué 



