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J.-G. RICHERT. — LES EAUX SOUTERRAINES DE LA SUÉDE. 



et diminue avec la distance jusqu'à ce qu'il cesse enfin; la surface de 

 l'eau forme un « entonnoir » ou « tronc de cône » dont le fond est 

 dans le puits et dont les bords sont formés par la limite de l'abaisse- 

 ment, lequel, selon les hypothèses posées plus haut, forme un cercle 

 ayant le puits pour centre. Le rayon de l'abaissement est = R, le 

 rayon du puits = r, la profondeur de l'eau = D dans la limite de 

 l'abaissement et d dans le puits (fig. 21). 



Sur la limite de l'abaissement la vitesse de l'eau = 0, mais dans 

 l'intérieur de cette limite l'attraction du puits commence immédiate- 

 ment à se faire sentir, et chaque particule d'eau cherche à l'atteindre 

 par le chemin le plus court, c'est-à-dire en rayons convergents. Toutes 

 les particules qui se trouvent sur une même verticale ont la même 

 direction, toutes les particules à la même distance du puits, la même 

 vitesse. 



Si l'on représente le puits entouré d'un cylindre vertical à une 

 certaine distance x (fig. 21 et 22), toutes les particules sur l'aire du 

 cylindre couleront avec la même vitesse v x . 



Fig. 22. 



Plus ce cylindre est rapproché du puits, plus sa hauteur et sa circon- 

 férence diminuent et plus la vitesse de l'eau ira croissant. La résistance 

 grandit avec la vitesse, et la résistance augmentée a pour résultat une 

 perte de charge augmentée; donc la pente de la courbe d'abaissement 

 augmente à mesure que la distance du puits diminue. 



Étudions maintenant le mouvement de l'eau dans le cylindre à la 

 distance x du centre du puits. La circonférence du cylindre = 27ix, 

 sa hauteur = y, donc la superficie == %Kxy. La vitesse de l'eau, 

 calculée pour toute la surface, est v X9 la pente de la courbe d'abaisse- 

 ment = ^. 

 dy 



