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est nulle aux pôles., situés sur l'axe de rotation , tandis qu'elle at- 

 teint son maximum à l'équateur. Cette diminution graduelle est 

 mise en évidence par l'observation du pendule, qu'il faut raccour- 

 cir successivement sur les différents parallèles , en allant du pôle à 

 l'équateur, pour avoir des oscillations de même durée. Mais si l'on 

 calcule les effets de l'accroissement de distance au centre et de la 

 force centrifuge , en supposant le globe homogène , on trouve à 

 l'équateur une diminution de pesanteur moindre que celle qui ré- 

 sulte de l'observation directe ; et ce n'est qu'en admettant que la 

 densité du globe va successivement en augmentant de la surface 

 au centre, qu'on peut arriver à faire cadrer le calcul avec les ré- 

 sultats de l'expérience. Plusieurs autres phénomènes conduisant à 

 la même hypothèse , on a lieu de penser que le globe est composé 

 de couches concentriques de différentes matières , dont les poids 

 spécifiques, ou densités, sont progressivement croissants. Ceci ne 

 peut provenir encore que d'un état primitif de fluidité assez par- 

 faite pour permettre aux molécules matérielles de se placer dans 

 l'ordre de leurs densités respectives. 



§ 5. Densité moyenne du globe terrestre. — New^ton a été con- 

 duit , par l'ensembb des phénomènes astronomiques, à penser que 

 l'attraction était une propriété générale de la matière, et que tous 

 les corps s'attiraient en raison directe de leur masse, et en raison 

 inverse du carré des distances. Cette idée a été depuis vérifiée par 

 la déviation du fil à plomb près des grandes masses de montagnes , 

 et , plus nettement encore , par les expériences de Cavendish au 

 moyen de la balance de torsion. 



On a fait servir ces observations à la recherche de la densité 

 moyenne du globe ; pour cela , on a déterminé la force attractive 

 des corps dont on a pu évaluer la masse (produit du volume par la 

 densité), on l'a comparée à la force attractive du globe, dont on 

 peut avoir approximativement le volume , et par conséquent la 

 masse qui comprend la densité inconnue , que par là on peut dé- 

 terminer (1). La densité moyenne a été évaluée par Maskeline 



(1) Cavendish, faisant osciller le levier de la balance de torsion devant deux 

 sphères de plomb qui l'attiraient , a déterminé l'intensité de la force attractive de 

 ces masses. Il l'a comparée alors à l'intensité de la pesanteur déterminée dans le 

 même lieu par les oscillations du pendule. Soit g l'intensité de la force attractive 

 des masses de plomb , G l'intensité de l'attraction terrestre , m la masse des sphères 



m M 



dont le rayon est r, M la masse de la terre du rayon R; on a g : G - Î5i 



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d est la densité du plomb , D la densité cherchée de la terre , on a //t = ^ ''^ '"'^Z 



^ 4 . Grd 



M = ^ TT R'D. De ces relations on tire D = =5, 48. 



5 gR 



