si bien M. lia veau, le faisceau i les ;u I in ha I i( | nés s'épanouit à mesure 

 que la température s'abaisse. 



En pénétrant ;'i l'intérieur de la mut lie de saturation, les adia- 

 bati([iics se réfractent et leur direction se rapproche de celle de 



Soit c un point infiniment voisin de la courbe de saturation, du 

 côté, par exemple qui correspond à la liq uél'acl ion de la vapeur, 

 ai et cb l'isollierme et l'adiabatique < j 1 1 î passent par ce point: 

 déterminons, sur le prolongement de la droite de liquéfaction 

 passant en a, le point d où viendrait passer l'adiabatique bS, si 

 elle se prolongeait régulièrement en dehors de la courbe de 



En menant l'adiabatique ae, nous formons deux cycles de Garnot 

 infiniment petits daeb, caeb qui sont décrits entre deux tempéra- 

 tures et deux adinbatiques ayant les mêmes valeurs ; les surfaces 

 limitées par ces cycles, sont donc égales ; d'où résulte l'égalité 



menée par c, à l'élément ab de la courbe de saturation, ce qui 



CHAPITRE II 



LES GAZ PARFAITS 



10. La constante absolue des gaz parfaits. — Il est univer- 

 sellement admis qu'un gaz réel, dont le volume augmente 

 indéfiniment à température invariable, tend à satisfaire à la 

 relation 



(1) pv = \\T. 



On dit alors que le gaz réel est devenu parfait: et dans ce cas 

 limite, l'équation (J) est son équation d'étal. Si le gaz, chimique- 

 ment pur, est pris sous son poids moléculaire, en vertu du prin- 

 cipe d'Avogadro, R est une même constante pour tous les corps- 



