s'abaisser, les tensions P et T seront désormais liées au volu 

 du corps vaporisé sous son poids moléculaire, par la relatioi 



d'où l'on tire, v, devenant infini, 



pour T --= 0. 



La pression supportée par le corps pris entièrement à l'état 

 solide, non seulement tend vers zéro avec la température, mais 

 devient infiniment petite par rapport à cette température ; ce qui 

 signifie que la courbe des tensions de la vapeur saturée, rapportée 

 aux deux axes 01* et OT, est tangente à son origine 0, à l'axe des 

 températures. 



C'est cet état limite et stable du corps solidifié que nous adop- 

 terons comme état initial. Par définition, l'énergie de ce corps et 

 son entropie sont nulles. Il se trouve alors à la température du 

 zéro absolu, et n'exerce aucune pression sur l'extérieur. S'il émet 

 encore une vapeur, elle est tellement raréfiée, qu'il n'en existe 

 ;mcinie quantité appréciable dans un volume fini. 



14. L'entropie des gaz parfaits aux très basses tempéra- 

 tures. — Ces simples considérations conduisent aisément à des 

 conclusions intéressantes. 



Une croyance très répandue est que l'entropie d'un gaz partait 

 devient infinie négativement, quand sa température tend vers le 

 zéro absolu, tandis que son volume ou sa pression resterait inva- 

 riable ('). Examinée de près, cette affirmation ne correspond à 

 aucune réalité possible. 



Un gaz sensiblement par tait à la température ordinaire, tel que 

 l'Imln^/me, ne peut pas subsister dans cet état sous un volume 

 fini, si Ton vient à abaisser indéfiniment sa température. Ce gaz, 

 comme tous les corps, possède un étal critique à partir duquel il 



