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peut . ;ui\ hiissrs températures, faire l'emploi des formules 

 (27) H (-28), qui seront d'autant plus exactes que la température 

 sera plus voisine du zéro absolu. Elles ont, au point «le vue 

 théorique, une importance considérable. 



Dans la démonstration de ces formules, il a été implicitement 

 supposé qu'il s'agissait <le la vapeur émise par un corps solide; 

 mais en dessous du triple point, le corps peut aussi existera l'état 

 instable de liquide surfondu, émettant une vapeur dont la tension 

 est supérieure à celle de la vapeur /'mise parle corps solidifié a la 

 même température. M. G. Tammann a signalé le bétol et la benzo- 

 phénone comme se prêtant au phénomène de surfusion à un degré 

 remarquable. Tout ce qui a été dit précédemment, s'applique 

 également au cas où le corps condensé serait supposé à l'état 

 liquide. Il arrive à la température du zéro absolu avec une tension 

 de vapeur nulle : la courbe des tensions est tangente à l'axe des 

 températures, et se confond, pour ainsi dire, avec la courbe des 

 tensions de la vapeur émise par le corps solidifié. Les deux courbes 

 se rejoignent sous un angle très aigu au triple point, et doivent 

 peu s'écarter l'une de l'autre. Enfin la variation d'entropie, pour 

 le passage de l'état liquide à l'état de vapeur saturée, est encore 

 •gale à C, au zéro absolu, en sorte qu'à celle température le corps 



