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avons choisi, restera constamment nulle, tant que sa température 

 elli'-mi-mc mm a nulle. Cette piopn>ilion a une importance capitale, 

 on en tire très simplement dos conséquences remarquables 

 concernant h's huit coellicicnls indépendants de la thermo-élasli- 



une théorie complète C) 



20. Au zéro absolu, les deux coefficients de compressibilité 

 deviennent égaux ; les six autres coefficients thermo-élas- 

 tiques s'annulent. — Il résulte de l'énoncé même de la proposi- 

 tion qui précède, que le coefficient de compressibilité' isothi-nnique 

 est, en même temps, coefficient de compressibilité adiabatique, 



que la température s'abaisse, et, au zéro absolu, e T = e s . 



A cette température limite, le coefficient de Thomson h== (^) s 

 s'annule évidemment. La chaleur de dilatation l - T (^§r ) T > non 

 seulement s'annule, mais encore le rapport r |, tend vers zéro 

 avec T. 



L'équation différentielle de l'énergie libre 1, exprimée en fonc- 

 tion de ses variables normales T et v, 



d\ - d([] - ST) = — SrfT — pdv 

 ( Sr) s ' annu,ant > ,a première des relations (2) montre que le 



