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De même que (j^J , s ' annu,e évidemment avec T ; il 



en est de même pour d'après la première des équations(5) r 



d'où résulte que le coefficient de dilatation à pression constante 

 a,, --V^j est nul au zéro absolu, comme le coetlicient de dila- 

 tation à volume constant ctr. 



H 0 et J 0 représentant les valeurs que prennent les loin l'unis H 

 et J, quand le corps est soumis à la pression p,, et à la température 

 du zéro absolu, on aura IL = -L, puisque ces deux quantités ne 

 pourraient différer que par le produit ST qui est nul. A partir de 

 cet état et à pression constante, faisons croître de AT la tempéra- 

 ture du corps, et désignons par AH, AJ les variations subies par 

 H 0 et J 0 , en posant : 



H = Ho + AH .1 = J 0 -f AJ. 



Par application île la deuxième formule (o), on aura : 

 H» -f- AH -(Jo+A,l) ' AH - A.I = (bU\ = _ „ 

 AT AT \WJp 



Si l'on fait tendre la température AT vers zéro, S s'annulera, et 

 l'équation précédente deviendra : 



fi>U\ :bi\ fbH\ n rp ft 



w # -'ar;,- (sri" 0 ' p° urT = °- 



Elle se réduit à : 



» (SX- G»-*-* ^ t -°- 



La capacité calorifique à pression constante est nulle au zéro 

 absolu, quelle que soit la pression supportée par le corps. 



On arrive plus simplement au même résultat par l'une des deux 

 relations connues 



(7) g = j& Cp — Ce = apavpvT. 



La première montre que, e T étant égal à e s , C p doit être égal à 

 Ce et, par suite, nul au zéro absolu. Klle montre aussi que, si Cp 

 et Cr s'annulent, leur rapport tend vers l'unité. 



