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La seconde peul être mise sous la forme 



elle montre que la différence des deux c;ipa<-ih's caloriliques 

 divisée par la t • - m | •< r ;H 1 1 r» - . produit de deux quantité- tendent 

 vers zéro, r-l un iniinimenl petit du second ordre aux très basses 

 températures. 



On remarquera avec quelle rigueur toutes les conclusions qui 

 précèdent sont contirmées |)ar noir»' théorie générale sur 1rs huit 

 coefficients indépendants de fa thermo-élasticité, théorie qui nous 

 apprend que si e T = es, on a aussi C p = G c et que les quatre 

 autres coefficients a p , a t , / et h s'annulent. Ost ce qui arrive 

 pour un corps condensé à l'état initial (p = 0, T = 0), ainsi que 

 nous venons de le démontrer directement : 



