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comme conduisant à une valeur nulle de (^f) c > ce q ui est en 



contradiction avec de nombreux faits d'expérience connus. 



Par contre, la première hypothèse est en accord avec ces faits. 

 On voit, en effet, par la fig. 3, en admettant que la courbe a, avec 

 sa tangente au point C, un contact de premier ordre seulement, 

 comme la courbe de saturation (fig. 2), que la relation (f>) devra 

 être remplacée par la suivante : 



(7) dT = fc.AS 2 



L'élimination de AS et Av entre les trois relations (4), (5) et (7) 

 donne : 



d?_fk 1 \i_ fbPx 



<tr~\kj "UTa 



(^î)c a a * ns * une va ' ei,r nme conforme aux laits observés. 



Les deux courbes (fig. 2) et (fig. 3) qui représentent l'état de 

 saturation, peuvent avoir, avec leur tangente au point critique, 

 un contact d'ordre impair supérieur au premier. Si le contact 

 est du même ordre, du troisième par exemple, pour les deux 

 courbes, le résultat ne change pas; Çjjf^ a ,me v al eur lmie - 

 Cette valeur devient nulle ou infinie, si les deux contacts sont 

 d'ordre di fièrent, ce qui est encore contraire aux laits observés. 

 D'où résulte que-, dans la seule hypothèse possible et qu'il faut bien 

 admettre, les deux courbes représentant l'étal de situraliou ont. 

 avec leur tangente au point critique, un contact de même ordre. 



rapidité avec laquelle varient, an voisinage immédiat de l'étal 

 critique, avant de s'annuler, la différence r, — r, et la différence 



30. Détermination par l'expérience du signe de la chaleur 

 spécifique de la vapeur saturée au voisinage de l'état 



qu'il est très vraisemblable que la chaleur spécifique de la vapeur 



