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D'autre part, on a : 



bp_Pçbrr b*p _ Pc 5% bT _ Pc Q*TC 



bT — T c ôt e bT 2 ~~ ÏV bï^ bT ~~ T c 2 bT 2 

 Et l'équation qui précède devient, son second membre étant 

 îxprimé, avec les variables réduites : 



Elle se traduit en langage ordinaire comme il suit : 

 La variation de la chaleur moléculaire Cr, à températures cor- 

 respondantes, et entre volumes correspondants, est la même pour 

 tous les corps d'une série. 



La formule bien connue qui donne la différence des deux cha- 

 leurs moléculaires et i) r pour un même état d'un corps, et que 

 nous avons déjà rappelée 20 peut s'écrire : 



C„ - C. - Ta P . Ta,. Ç 

 Ta„, Tar et d'après trois lois déjà démontrées, ayant mêmes 

 valeurs pour tous les corps d'une série, pris ;i îles /'tais correspon- 

 dants, il en sera de même pour la dilférence i'.p llr. 



De cette loi et de la précédente découle évidemment la suivante : 

 La variation de la chaleur moléculaire G/>, h températures cor- 

 respondantes, cl entre volumes correspondants, est la même pour 



39. Loi sur la chaleur moléculaire des gaz aux basses 

 températures. — La tension de la vapeur saturée est régie, aux 

 très basses températures, par la formule (-27) [15] 



qui devient, par la substitution des var iables réduites TT; et t aux 

 variables ordinaires P et T, 



