Par définition des coefficients C„ et /, on 



m précédent*- prend la forme 

 dS = Cv -Tp + T - Cv tj 

 iction des variables n'duites t 



D'après les lois déjà démontrées, G», ^ et ^ sont trois fonc- 

 tions des variables réduites, mais identiques pour tous les corps 

 d'une série, en sorte que r/S est la différentielle d'une seule fonc- 

 tion /"(t, u) applicable à tous ces corps. On a donc, par intégra- 

 tion, pour leur différence commune d'entropie S — S 0 , à deux 

 états correspondants (t, u) et (t 0 , u 0 ) : 



S - S» = AT, o) - f(T 0 , Va). 



Les corps d'une même série condensés au zéro de la tempéra- 

 ture absolue et sous mie pression nulle, sont à des états corres- 

 pondants, et l'on sait que leur entropie est alors nulle. Si donc 

 T 0 et v 0 se rapportent à ce cas, l'équation précédente montre que : 



L'entropie moléculaire a même valeur pour tous les corps d'une 

 série pris à des états correspondants. 



De cette loi découle immédiatement la suivante : 



La chaleur moléculaire Mj ou M 2 des fluides maintenus à l'état 

 de saturation a la même valeur pour tous les corps d'une série 

 pris à des états correspondants. 



S, ou S,, suivant qu'il s'agit de l'état de vapeur ou de l'état 

 liquide. e>t, eu ellet. une même fonction de t pour tous ces corps, 

 et l'on a : 



M mm T - S " = T C T - 1 bT = T — 1 



