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- m - 



Les trois autres fonctions de Massieu I, H, J sont reliées a 

 l'énergie U par les formules connues : 



I U - ST, H - U - ST + pv, .! = U + pv 



d'où 



I - lJ _ <3 W U o i_ pv_ J _ 11 i ^1 



T " T 5 T ~~ T ^ T T T " r T 

 La seule inspection de ces expressions conduit à l'énoncé <>éiiéral 

 suivant : 



Les quatre fonctions de .Massieu, divisées par la température 

 absolue, ont respectivement même valeur pour tous les corps 

 d'une série pris cà des états correspondants. 



La loi de Delaroche et Bérard, généralisée et précisée par 

 l'énoncé que nous en avons donné plus haut, étail indispensable à 

 la démonstration de ces nouvelles lois, qui viennent combler les 

 lacunes laissées au chapitre précédent. On obtient ainsi un 

 ensemble nombreux de lois cohérentes et rationnelles, qui doivent 

 singulièrement aider à décider si le principe des états correspon- 

 dants doit être définitivement admis. 



45. Les vérifications du principe aux très basses tempé- 

 ratures. — Un t'ait vraiment remarquable, et qui ne saurait être 

 passé sous silence ici, c'est l'accord que l'on constate entre les 

 nombreuses lois que nous venons de passer en revue et les pro- 

 priétés des corps aux très basses températures (Ghap. Il et III), 

 propriétés qui ont été démontrées indépendamment de toute 

 considération sur le principe des états correspondants, et qui 

 viennent cependant en confirmer toutes les conséquences. 



Au point initial (p -- 0, T - 0), qu'il y a quelque raison de 

 regarder comme le point entique, m'i l'état liquide et l'étal solide 



partir duquel il a été convenu que devraient se compter l'entropie 

 et les fonctions de Massieu U, 1, J, H, tous les corps d'une série 

 sont évidemment à des états correspondants. 



Or, à ce point initial, d'après les démonstrations données 

 au Chapitre 111, les quantités 



T«, Ta., l t h 



