de VexpanJïbUltê , foit qu'ils ayent befoin pour l'ac- 

 quérir d'un degré de chaleur plus conlidérable. 



L'énuinération des différens corps expanfibles , & 

 l'examen des circonftances dans lelquelles ils acquiè- 

 rent cette propriété , nous préfentent plufieurs faits 

 généraux. Premièrement, de tous les corps qui nous 

 l'ont connus (car je ne parle point ici des fluides élec- 

 triques & magnétiques , ni de l'élément de la chaleur 

 ou éther dont la nature efl trop ignorée) , l'air eft le 

 feul auquel VexpanJibUité paroifle au premier coup- 

 d'œil appartenir eonftamment ; & cette propriété, 

 dans tous les autres corps , paroît moins une qualité 

 attachée à leur fubilance , & im caractère particu- 

 lier de leur nature , qu'un état accidentel & dépen- 

 pendant de circonftances étrangères. Secondement, 

 tous les corps , qui de Iblides ou de liquides devien- 

 nent expanfibles , ne le deviennent que lorfqu'on 

 leur applique un certain degré de chaleur. Troifie- 

 mement , il eft très-peu de corps qui ne deviennent 

 expanfibles à quelque degré de chaleur : mais ce de- 

 gré n'eil pas le même pour les différens corps. Qua- 

 trièmement , aucun corps (blide ne devient expanfi- 

 bîe par la chaleur, fans avoir paffé auparavant par 

 l'état de liquidité. Cinquièmement , c'eft une obfer- 

 vation conftante, que le degré de chaleur auquel une 

 fubftance particulière devient expanfible , eft un 

 point fixe & qui ne varie jamais lorfque la force qui 

 prelfe la furface du liquide n'éprouve aucune varia- 

 tion. Ainlî le terme de Veau bouillante , qui n'eft au- 

 tre que le degré de chaleur nécelTaire pour la vapo- 

 rifadon de l'eau ( Foye^ le mémoire de M. l'abbé Nol- 

 let fur le bouillonnement des liquides , mém. de Va- 

 cad. des Se. 1^48. ) , refte toujours le même , lorf- 

 que l'air comprime également la furface de l'eau. 

 Sixièmement , fi l'on examine les effets de l'applica- 

 tion fucceffive des différens degrés de température à 

 une même fubftance , telle par exemple que l'eau , 

 on la verra d'abord , fi le degré de température eft 

 au-delTous du terme zéro du thermomètre de M. de 

 Reaumur, dans un état de glace ou de folidité. Quand 

 le thermomètre monte au-deflus du zéro , cette glace 

 fond &: devient un liquide. Ce liquide augmente de 

 volume comme la liqueur du thermomètre elle-mê- 

 me, à mefure que la chaleur augmente ; & cette aug- 

 mentation a pour terme la difîipation même de l'eau , 

 qui réduite en vapeur, fait effort en tout fens pour s'é- 

 tendre, & brife fouvent les vailTeaux 011 elle fe trou- 

 ve refferrée : alors fi la chaleur reçoit de nouveaux ac- 

 croiffemens , la force d'expanfion augmentera enco- 

 re , & la vapeur comprimée par la même force occu- 

 peroit un plus grand efpace. Ainfi l'eau appliquée 

 fuccefTivement à tous les degrés de température con- 

 nus, pafie/uccefîivement par les trois états de corps 

 folide (Foyei Glace), de liquide (/^oye;^ Liquide), 

 & de vapeur ou de corps expanfible. Foy. Vapeur. 

 Chacun des paffages d'un de ces états à l'autre, ré- 

 pond à une époque fixe dans la fuccefîion des diffé- 

 rentes nuances de température ; les intervalles d'u- 

 ne époque à l'autre , ne font remplis que par de fim- 

 ples augmentations de volume ; mais à chacune de 

 ces époques, la progreflion des augmentations du 

 volume s'arrête pour changer de loi , & pour recom- 

 mencer une marche relative à la nature nouvelle 

 que le corps femble avoir revêtue. Septièmement , 

 fi de la confidération d'un feul corps , & des change- 

 mens fucceffifs qu'il éprouve par l'application de 

 tous les degrés de température, nous paffons à la 

 confidération de tous les corps comparés entre eux 

 & appliqués aux mêmes degrés de température, nous 

 en recueillons qu'à chacun de ces degrés répond dans 

 chacun des corps un des trois états de folide , de li- 

 quide , ou de vapeur , & dans ces états un volume dé- 

 terminé : qu'on peut ainfi regarder tous les corps de 

 la nature comme autant de thermomètres dont tous 



E X P ^1 



les états & les volumes pofTibles marquent un certain 

 degré de chaleur ; que ces thermomètres font con% 

 truits fur une infinité d'échelles & fui vent des marches 

 entièrement différentes; mais qu'on peut toujours rap- 

 porter ces échelles les unes aux autres , par le moyen 

 des obfervations qui nous apprennent que tel état 

 d'un corps & tel autre état d'un autre corps , répon- 

 dent au même degré de chaleur ; enforte que le degré 

 qui augmente le volume de certains folides , en con^- 

 vertit d'autres en liquides , augmente feulement le 

 volume d'autres liquides , rend expanfibles des corps 

 qui n'étoient que dans l'état de liquidité , & aug- 

 mente Vcxpanjïbilité des fluides déjà expanfibles. 



11 réfulte de ces derniers faits , que la chaleur rend 

 fluides des corps , qui fans fon aâion feroient reftés 

 folides ; qu'elle rend expanfibles des corps qui refte- 

 roient fimplement liquides , fi fon aûion étoit moin- 

 dre ; & qu'elle augmente le volume de tous les corps 

 tant folides que liquides & expanfibles. Dans quel- 

 que état que foient les corps , c'eft donc un fait gé- 

 néral que la chaleur tend à en écarter les parties , & 

 que les augmentations de leur volume , leur fufion 

 & leur vaporij'adon , ne font que des nuances de fac- 

 tion de cette caufe , appliquée fans ceflfe à tous les 

 corps , mais dans des degrés variables. Cette ten- 

 dance ne produit pas les mêmes effets fenfibles dans 

 tous les corps ; il faut en conclure qu'elle eft inégale- 

 ment contre-balancée par l'adion des forces qui en 

 retiennent les parties les unes auprès des autres , & 

 qui conftituent leur dureté ou leur liquidité , lorf- 

 qu'elles ne font pas entièrement furpailéespar la ré- 

 puifion que produit la chaleur. Je n'examine point ici 

 quelle eft cette force , ni comment elle varie dans 

 tous les corps, i^oje^ Glace & Induration. Il me 

 fuffit qu'on puiffe toujours la regarder comme une 

 quantité d'aâion , comparable à la répulfion dans 

 chaque diflance déterminée des particules entr'el- 

 les , & agiffant dans une direûion contraire. 



Cette théorie a toute l'évidence d'un fait , fi on 

 ne veut l'appliquer qu'aux corps qui pa filent fous nos 

 yeux d'un état à l'autre ; nous ne pouvons douter 

 que leur expanfibilité , ou la répulfion de leurs par- 

 ties , ne foit produite par la chaleur , & par confé- 

 quent par une caufe méchanique au fens des Carté- 

 fiens 5 c'eft- à- dire dépendante des lois de l'impul- 

 fion , puifque la chaleur qui n'eft jamais produite 

 originairement que par la chute des rayons de lu- 

 mière , ou par un frotement rapide , ou par des agi- 

 tations violentes dans les parties internes des corps , 

 a toujours pour caufe un mouvement aûiiel. Il eft 

 encore évident que la même théorie peut s'appliquer 

 également à V expanfibilité du feul corps que nous ne 

 voyons jamais privé de cette propriété y je veux di- 

 re de l'air. L'analogie qui nous porte à expliquer 

 toujours les effets femblables par des caufes fembla- 

 bles , donne à cette idée l'apparence la plus fédui- 

 fante ; mais l'analogie eft quelquefois trompeufe : 

 les explications qu'elle nous préfente ont befoin , 

 pour fortir du rang des fimples hypothèfes , d'être 

 développées , afin que le nombre & la force des in- 

 duÊlions fuppléent au défaut des preuves diredes. 

 Nous allons donc détailler les raifons qui nous per- 

 fuadent que Y expanfibilité de l'air n'a pas d'autre cau- 

 fe que celle des vapeurs , c'eft- à-dire la chaleur ; 

 que l'air ne diffère de l'eau à cet égard, qu'en ce que 

 le dégré , qui réduit les vapeurs aqueufes en eau & 

 même en glace , ne fufiit pas pour faire perdre à l'air 

 fon expanfibilité ; & qu'ainfi , l'air eft un corps que le 

 plus petit degré de chaleur connu met dans l'état de 

 vapeur : comme l'eau eft un fluide que le plus petit 

 degré de chaleur connu au-deffus du terme de la gla= 

 ce met dans l'état de fluidité, & que le degré de l'é» 

 bullition met dans l'état à" expanfibilité. 



Il n'eft pas difficile de prouver que V&xpanfibiUtê 



