mi, ce qui eû la même chofe , divifer celui de 14000 

 par mille, ce qui donnera le rapport des volumes de 

 l'eau à celui de l'air, à poids égal, comme 14 à 3 ; 

 d'où l'on voit combien Vcxpanjibïlid du corps le plus 

 difficilement expanfible , furpaffe celle du corps qui 

 le dévient le plus aifément. 



L'application de cette partie de nôtre théorie à 

 l'air Ôc à l'eau , fuppofe que les particules de l'eau 

 font beaucoup plus légères que celles de l'air , puif- 

 qu'étant les unes & les autres ifolées au milieu du 

 ■fluide de la chaleur, & ne réfiiîant guère à fon ac- 

 tion que par leur poids , l'expanfion de l'eau eft fi fu- 

 périeure à celle de l'air : cette fuppofition s'accor- 

 de parfaitement avec l'extrême différence que nous 

 remarquons entre les deux fluides, par rapport au 

 degré de leur v aporijadon : les molécules de l'air , 

 jbeaûcoup plus pefantes , s'élèvent beaucoup plûtôt 

 que celles de l'eau , parce que leur adhérence mu- 

 tuelle eft bien plus inférieure à celle des parties de 

 l'eau , que leur pefanteur n'eft fupérienre. Plus on 

 fuppofera les parties de l'eau petites & légères, plus 

 le fluide fera divifé fous un poids égal en un grand 

 nombre de molécules ; plus l'élément de la chaleur, 

 interpofé entre elles , agira fur un grand nombre de 

 parties, plus fon aftion s'appliquera fur une grande 

 îiirface , les poids qu'il aura à foûlever reftant les 

 mêmes , & par conféquent plus Vexpanfibilité fe- 

 ra confidérable. Mais il ne s'enfuit nullement de- 

 là , que le corps ait htiom d'un moindre degré de 

 clialeur , pour être r^ndu expanfible. Si l'on admet, 

 avec Newton , une force attraftive qui fuive la rai- 

 fon inverfe des cubes de ces diftances ; comme il eft 

 démontré que cette attraâion ne feroit fenfible qu'à 

 des diftances très-petites , & qu'elle feroit infinie au 

 point de contaâ: ; il eft évident , 1°. que l'adhéren- 

 ce réfultante de cette attraûion , eft en partie rela- 

 tive à l'étendue des furfaces par lefquelles les molé- 

 cules attirées peuvent fe toucher , puifque le nom- 

 bre des points de contad eft en raifon des furfaces 

 touchantes : 2°. que moins le centre de gravité eft 

 éloigné des furfaces , plus l'adhéfion eft forte : en 

 effet , cette attraftion qui eft infinie au point de con- 

 taû , ne peut jamais produire qu'une force finie, par- 

 ce que la furface touchante n'eft véritablement qu'un 

 infiniment petit ; la molécule entière eft par rapport 

 à elle un infini , dans lequel la force fe partage en 

 raifon de l'inertie du tout : fi cette molécule grofîif- 

 foit jufqu'à un certain point , il eft évident que tout 

 ce qui fe trouveroit hors des limites de la fphere fen- 

 fible de l'attraâion cubique , feroit une furcharo-e à 

 foûtenir pour celle-ci , & pourroit en rendre l'effet 

 nul : fi au contraire la molécule fe trouve toute en- 

 tière dans la fphere d'attraftion , toutes fes parties 

 contribueront à en augmenter l'effet, & plus le cen- 

 tre de gravité fera proche du contaft , moins cette 

 force qui s'exerce au contaft fera diminuée par la for- 

 ce d'inertie des parties de la molécule les plus éloi- 

 gnées : or plus les molécules, dont un corps eft for- 

 mé feront fuppofées petites , moins le centre de 

 gravité de chaque molécule eft éloigné de leur fur- 

 îace , & plus elles ont de fuperficie , relativement à 

 leur maffe. 



Concluons que la petiteffe des parties doit d'abord 

 retarder la vaporifation, puis augmenter Vexpanfibili- 

 tc, quand une fois les corps font dans l'état de vapeur. 



Je ne dois pas omettre une conféquence de cette 

 théorie fur l'ordre à'expanjîbilitê des corps , compa- 

 ré à l'ordre de ÏQur vaporifation: c'eft qu'un degré de 

 chaleur qui ne fufiiroit pas pour rendre un corps ex- 

 panfible,peut fuffire pour le maintenir dans l'état à'ex- 

 panfibilité. En effet , je fuppofe qu'un ballon de verre 

 ne loit rempli que d'eau en vapeur, & qu'on plongé ce 

 ballon dans de l'eau froide : comme le froid n'a point 

 force pofitive pour rapprocher les parties des 



E X P 



corps ( voyei ^^Om ) , il en doit être de cette eaù 

 comme de l'air, qui, lorfqu'ii ne communique point 

 avec 1 atmofphere , n'éprouve aucune condenfation 

 en fe refroidiffant. L'attraction des parties de l'eau 

 ne peut tendre à les rapprocher , puifqu'ellcs ne font 

 pomt placées dans la fphere de leur adion mutuelle? 

 leur pefanteur , beaucoup moindre que celle des 

 parties de 1 air , ne doit pas avoir plus de force pour 

 vaincre l effort d un degré de chaleur , que l'air foû- 

 tient fans fe condenfer. La preffion extérieure eft 

 nu le ; 1 eau doit donc refter en état de vapeur dans 

 le ba Ion , quoique beaucoup plus froide aue l'eau 

 bouillante , ou du moins elle ne doit perdre cet état 

 que lentement & peu-à-peu , à mefure que les mo- 

 lécules qui touchent immédiatement au verre adhé- 

 rent à fa furface refroidie, & s'y réunifient avec les 

 molécules qui leur font contiguës, & ainfi fucceffive^ 

 ment, parce que toutes les molécules , par leur ex^ 

 panfLbilitimQmQ , s'approcheront ainfi les unes après 

 les autres de la furface du ballon , jufqu'à ce qu'elles 

 foient toutes condenfées. Il eft cependant vrai que 

 dans nos expériences ordinaires , dès que la chaleur 

 eft au-deflus du degré de l'eau bouillante , les va^ 

 peurs aqueufes redeviennent de l'eau ; mais cela 

 n'eft pas étonnant, puifque la preffion de l'atmo- 

 fphere agit toujours (m elles pour les rapprocher, & 

 les remet par-là dans la fphere de leur aftion mu- 

 tuelle , quand l'obftacle de la chaleur ne fubfift© 

 plus. 



^ On voit par -là combien fe trompent ceux qui 

 s imaginent que l'humidité qu'on voit s'attacher au* 

 tour d'un verre plein d'une liqueur glacée , eft une 

 vapeur condenfée par le froid : cet effet , de même 

 que celui de la formation des nuages , de la pluie , 

 de tous les météores aqueux , eft une vraie préc'ipif 

 tation chimique par un degré de froid qui rend l'air 

 incapable de tenir en diffolution toute l'eau dont il 

 s'étoit chargé par l'évaporation dans un tems plus 

 chaud ; & cette précipitation eft précifément du 

 même genre que celle de la crème de tartre , lorf- 

 que l'eau qui la tenoit en diflblution s'eft refroidie, 

 Foyei Humidité & Pluie. 



On fent aifément combien une table qui repréfen. 

 teroit , d'après des obfervations exaûes , le réfultat 

 d une comparaifon fuivie des différentes fubftances , 

 & l'ordre de leur expanJîbUité , pourroit donner de 

 vûes aux Phyficiens , fur-tout fi on y marquoit tou- 

 tes les différences entre cet ordre & l'ordre de leur 

 vaporifation. Je comprendrois dans cette comparai- 

 fon des différentes fubftances par rapport à Vcxpan^ 

 fibihté., la comparaifon des différens degrés à'expan^ 

 fibdm entre l'air, qui contient beaucoup d'eau , ôc 

 l'air qui en contient moins , ou qui n'en contient 

 point du tout. xMuffchenbroek a obfervé que l'air 

 chargé d'eau a beaucoup plus d'élafticité qu'un au- 

 tre air , & cela doit être , du-moins lorfque la cha- 

 leur eft affez grande pour réduire l'eau même en va- 

 peur ; car il pourroit arriver auffi qu'au-deflous de 

 ce degré de chaleur , l'eau diffoute en l'air & unie à 

 chacune de fes molécules , augmentât encore la pe- 

 fanteur par laquelle elles réfiftent à la force qui les 

 écarte. D'ailleurs comme on n'a point encore con^ 

 nu les moyens que nous donnerons à l'article humU 

 dite, pour favoir exaûement combien un air eft plus 

 chargé d'eau qu'un autre air ( voye^ Humidité)- 

 on n'a point cherché à mefurer les différens degrés 

 à'expanJibUiti de l'air , fuivant qu'il contient plus ou 

 moins d'eau, fur -tout au degré de la température 

 moyenne de l'atmofphere : il feroit cependant aifé 

 de faire cette comparaifon par un moyen affez fini- 

 pie ; il ne s'agiroit que d'avoir une cloche de verre 

 affez grande pour y placer un baromètre , & d'ôter 

 toute communication entre l'air renfermé fous la clo- 

 che & l'air extérieur -, la cire , ou mieux encore, loi 



Nn ij 



