d'une source vibratoire sur l'intensité, etc. 



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^^^^y—a^ _ ipj g 

 V -\- g 



et en posant 



9 . v — g 



— Z=(p{g,a)^ 



V -k- g 



on obtient: 



"i^='/'M «) = + ^ ( ^, «) + «^ 



«2'=V^' {—g,n):=:{v — g) q>[—g, «) + «^ 



OÙ la fonction cp {g, '0 est seulement liée à la condition que l'on 

 ait: q [—g,u)=: — cf {g^a). 



Très probablement, cp u) est de la forme X / (^), de sorte 

 qu'on a: 



,,^^ = ,-^\^{v + g),{g)\ \ 

 u.^-^=a^\\+^v-g)x{-g)\ (5) 



= -'\\-[v-g)%{ g ) 



ou 



;.(-(;) = -^((/). 



M. Eôtvôs fait <p [g , et x[g)=.()^ mais cela n'est nullement 

 nécessaire. Toute fonction de puissance impaire de g peut être prise 

 pour y. {g). Le cas traité par M. Eôtvôs, celui dans lequel une 

 source vibratoire émet des ondes planes dans deux directions 

 seulement, ne nous apprend rien au sujet de la forme de la fonc- 

 tion /. Considérons donc le cas plus général, celui où la source 

 envoie des vibrations dans toutes les directions et où nous avons 

 affaire à des surfaces d'onde sphériques , et voyons s'il est possible 

 d'en déduire quelque chose de plus précis concernant cette fonc- 

 tion /. 



Lorsque la source vibratoire est en repos , les vibrations s'éten- 

 dent suivant des ondes sphériques; tous les points ayant une 

 même phase de vibration se trouvent sur une même surface de 

 sphère , et toutes ces surfaces ont le même centre , à savoir , la 

 source vibratoire, que nous supposons ici réduite à un point. Si 

 la source vibratoire est emportée d'un mouvement de translation , 

 les surfaces de même phase sont encore des surfaces de sphères, 



