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R. A. MEES. DE l'iNFLUENCE DU MOUVEMENT 



et la distance ,, active", celle qui sépare ce point du lieu qu'oc- 

 cupait la source au moment où elle se trouvait dans la phase 

 de vibration qui maintenant, après le temps ^, est passée au point 

 vibrant. La distance active à l'époque t correspond à la distance 

 momentanée à une époque antérieure , de telle sorte que / — ^, 

 représente l'intervalle de temps qui est nécessaire aux vibrations 

 pour aller de la source au point vibrant, c'est-à-dire, pour par- 

 courir la distance active à l'époque t. 



Soient D la distance momentanée et la distance active à 

 l'époque t; nous avons alors: 



Z= cV' ^ ^ cos ^ -h^^^ ^ • • • (^) 



à cause de ^ — — , v représentant la vitesse de propagation 



V 



des vibrations, et g la vitesse du mouvement de la source vibra- 

 toire , mouvement qui est supposé avoir lieu dans une diiection 

 faisant un angle t// avec celle de la distance active Quant au 

 point vibrant, nous le supposons, ici et dans la suite, dépourvu 

 de tout mouvement de translation. Si, comme il est permis de 

 le faire dans presque tous les cas que nous présente la nature, 



nous négligeons la seconde puissance de la petite grandeur 



V 



ainsi que les puissances supérieures, la relation entre la distance 

 momentanée et la distance active est expiimée très simplement 

 par les formules 



D = ô ^[ — i coscp^ et =: D ^1 -h ? v ^ 



. . (2) 



Pour le cas d'une source vibratoire animée d'un mouvement 

 de translation et émettant des vibrations dans toutes les directions , 

 M. Ketteler ^) admet que l'amplitude ou l'écart maximum des 

 vibrations détermines en un point quelconque de l'espace par la 



1) /. c, Zusatz F, p. 136. 



