d'après la théorie de m. MAXWELL. 



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probablement attribuée à l'apparition de courants dans le milieu 

 matériel. 



Les cas extrêmes donnent maintenant: 



1°. Lorsque le corps est un isolateur parfait, et que par con- 

 séquent on a G = 0 et par suite aussi 6 et j9 = 0 , en même 

 temps que U = 1 : 



rp A ^ 



A = 0, W = E-fT=: A!. 



o 



^2°. Lorsqu'il n'y a pas de polarisation électrique, on aura, 

 en vertu de (2 c), 



,w G 



par conséquent 



et nous trouvons donc pour les conducteurs parfaits: 



A 2 



T — _ u^ 



G 



E=:0, 

 W = Azz:T= — 



G 



11 suit de là que, si A doit être attribuée à des courants élec- 

 triques , la lumière , entièrement transmise par les corps isolants , 

 est entièrement absorbée par les conducteurs parfaits, chez les- 

 quels la totalité de l'énergie se transforme en courants. 



6. Passons maintenant au cas général, et désignons par L 

 l'énergie de la lumière, c'est-à-dire, des vibrations électriques, 

 et par S celle des courants électriques; on a alors 



W = L-hS, 



