d'après la théorie de m. MAXWELL. 



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De nos formules on déduit encore que l'énergie lumineuse 

 diminue pour des vibrations d'une plus grande longueur d'onde, 

 tandis que l'énergie S, qui est complémentaire de la première, 

 croît à mesure que x devient plus grande. 



La perte étant proportionnelle à l'énergie correspondante, il 

 s'ensuit que ces mêmes lois conviennent aussi aux pertes respec- 

 tives des deux énergies L et S. 



Ce qui vient d'être dit s'applique surtout dans le cas où l'on a 



si h est petit, ce qui a lieu chez les mauvais conducteurs, ^ 



augmente lorsque ^- devient plus grande, mais sa valeur absolue 

 reste très petite, de sorte que, chez les mauvais conducteurs, 

 l'énergie lumineuse aussi bien que sa perte sont (au moins ap- 

 proximativement; indépendantes de la longueur d'onde. 



Il en est de même, dans ce cas, de l'énergie relative aux 

 courants. 



Pour les corps dont la polarisation est faible, ^— est à peu près 



égal à l'unité, et les énergies L et S sont encore indépendantes 

 de la longueur d'onde; dans ce cas, toutefois, L approche de zéro. 



7. Cherchons enfin le rapport de la lumière transmise à la 

 lumière incidente pour une plaque d'épaisseur /. 



Comme TampHtude à la distance / est =z A U = ke—ï'^, les 

 formules (11) et (12) donnent pour ce rapport: 



E-i-T W \ k'^ 



c'est-à-dire, 



(14) 



expression pour laquelle nous pouvons aussi écrire:. 



tt^ k'^ 



