ET LA DISTANCE DE CHOC MOYENNE ETC. 



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Si nous cherchons le raccourcissement pour les chocs des molé- 

 cules du groupe A entre elles, nous trouvons -i^^TT-^^ 



3-2 v^: 



et pour ceux des molécules du groupe B entre elles ^ . ^ >^ i ^ ^<^i ^ — • 



Or, en négligeant l'épaisseur des molécules, il y avait à parcourir,' 

 pour le nombre de chocs déterminé dans cette hypothèse, un 



, . , , 2a 2/?- ' 



chemm total de n + n, — en tenant compte de cette 



épaisseur, les molécules n'auront donc à parcourir qu'un chemin 

 2a . 2/9 21, 32r. 21 , 2f5 2 (s-^s\Y%a+^) 



\Xn \yn 3 2 V^n 3 2 \^ n 3 \ 2 / 



pour produire le même nombre de chocs. On auça donc en un 

 temps moindre le même nombre de chocs, ou en 1 seconde un 

 nombre de chocs égal à 



\ 



2 



\yn ' V 2 / \yn 2 ^ ' v^TT 



.2 , n« 2 ^ nj 2 



. nj 2 /s+si\^ «+(9 

 n^Tis,^ Il w^^7r(_L_) — 



3 \ 2 / m-\-n^ 



3 /2«H-/î,/9 3 m+m§ 3 V 2 / m-\-nJ 



2 



Pour 5=:6'j, le dénominateur devient 1 — _(n4-/ij)7i^^, et 



o 



2 2 



lorsque 5 et 5j ont des valeurs différentes, 1 — -n^s^ — 



peut être pris comme valeur approchée ; c'est-à-dire que le volume 

 est diminué de 4 fois le volume des molécules. 



6. On trouvera de la manière suivante à quelle condition les 

 valeurs de « et 3 doivent satisfaire pour que les deux systèmes 

 puissent présenter l'état stationnaire que nous leur avons supposé. 



Lorsque deux molécules, de masses m et mj, se rencontrent, 

 et que leurs vitesses v et u font des angles (p Qi ^) avec la normale 

 au pian tangent commun, la théorie du choc des corps parfai- 

 tement élastiques fait connaître la vitesse après la rencontre; 



