MOYENNE DE CHOC DES MOLÉCULES GAZEUSES. 243 



Leur nombre est donc bien conforme à ce qu'indique la for- 

 mule (2). 



Menons enfin par l'axe X un plan parallèle à la direction du 

 mouvement de la molécule, et soit n> l'angle que ce plan fait avec 

 le plan XOZ; il est clair que le nombre des molécules qui, outre 

 les deux conditions précédentes, satisfont encore à celle-ci, que 

 l'angle en question soit compris entre v> et + , sera repré- 

 senté par 



sin s . dWv . de » dn> 



^ \ 



A un pareil assemblage de molécules , ayant des vitesses égales , 

 à la différentielle première près , en grandeur et en direction , nous 

 donnerons le nom de système (v, s, v^). 



3. Considérons maintenant une molécule M, se mouvant avec 

 la vitesse c dans une direction quelconque, et cherchons la pro- 

 babilité que cette molécule vienne à en rencontrer une autre dans 

 le petit intervalle de temps dt. Il est clair, — en vertu de la 

 première supposition du § 1 , — que nous pouvons faire coïn- 

 cider la direction de son mouvement avec l'axe X, sans que la 

 probabilité demandée s'en trouve atteinte. Il est également clair 

 que nous pouvons réduire la molécule M à un simple point, 

 pourvu que nous attribuions à toutes les autres molécules un 

 rayon double; c'est-à-dire que, si q représentait primitivement 

 leur diamètre, il faudra maintenant leur donner q pour rayon. Un 

 choc se produira, en effet, dès que le centre M de la molécule 

 en question arrivera en contact avec la surface d'une de ces 

 sphères agrandies. Nous pouvons aussi supposer le point M en 

 repos, à condition de substituer au mouvement absolu des autres 

 molécules leur mouvement relatif par rapport à M. Enfin , nous 

 introduirons une supposition dont l'inexactitude est manifeste, et 

 sur laquelle nous aurons par conséquent à revenir: nous rem- 

 placerons les molécules sphériques par des disques de même 

 rayon, dont le plan soit perpendiculaire à la direction de leur 

 mouvement relatif par rapport à M. 



